Розрахунок He-Cu лазера

Размещено на http://www.allbest.ru/

Міністерство освіти та науки України

Національний університет «Львівська політехніка»

Кафедра електронних приладів

Курсова робота

з дисципліни: “Квантова електроніка та лазерна техніка”

на тему: «Розрахунок He-Cu лазера»

Львів 2018



Зміст

Вступ

Розділ 1. Теоретичні відомості

1.1 Розвиток лазерів на парах металів

1.2 Конструкція, параметри та недоліки відпаяного саморозігрівного АЕ ТЛГ-5 першого промислового ЛПМ

1.3 Застосування лазерів на парах міді

1.4 Медичні установки «Янтар-2Ф», «Яхрома-2» і «Яхрома-Мед»

1.5 Характеристика енергетичних рівнів лазерів на парах міді

Розділ 2. Розрахунок He-Cu лазера

2.1 Розрахунок узагальнених параметрів резонатора

2.2 Розрахунок спектральних характеристик лазерного випромінювання

2.3 Розрахунок вихідної потужності He-Cu лазера

Висновок

Список використаної літератури



Вступ

Лазери на парах міді в даний час володіють найбільшою середньою потужністю випромінювання у видимій області спектра. Природно, що можливості використання цих лазерів досить широкі: діапазон їх застосування охоплює не тільки практично всі науково-технічні галузі, а й життєво важливі - медицину, біологію, екологію. На сьогоднішній день лазери на парах міді починають все більше застосовуватися в промислових технологіях, наприклад для розділення ізотопів і мікрообробки матеріалів. Для успішного вирішення подібних завдань необхідно всебічне вивчення характеристик лазерів на парах міді і безперервне розширення їх промислового виробництва.

Лазер на парах міді (ЛПМ), що генерує випромінювання у видимій області спектра з довжинами хвиль 510,6 і 578,2 нм (зелена і жовта лінії), відноситься до одного з найбільш привабливих країн і класів газових лазерів - до лазерів на самообмеження переходах атомів металів (ЛПМет). Вони працюють в імпульсному режимі і генерують на переходах з резонансного (R) на метастабільні (М) рівні. Тому їх називають ще RM-лазерами або лазерами з RM-переходами. З моменту отримання першої генерації в ЛПМет пройшло вже чотири десятиліття. За цей час зусиллями цілого ряду наукових колективів, перш за все Росії (СРСР) і США, були встановлені основні фізичні принципи роботи, створені методи конструювання сучасних лазерів і визначені основні області їх застосування.

Найефективнішим з ЛПМет джерелом когерентного випромінювання є ЛПМ. Широкі можливості застосування ЛПМ в науці, техніці та медицині пояснюють неослабний інтерес до цього лазеру. ЛПМ володіє унікальним поєднанням вихідних параметрів: високою частотою повторення імпульсів (ЧПІ) випромінювання E-30 кГц і відносно високою середньою потужністю A-750 Вт при ККД 0,5-2% на відносно коротких хвилях 510,6 і 578,2 нм. ЛПМ відрізняє коротка тривалість імпульсів випромінювання і великі посилення активного середовища, відносно низька енергія в імпульсі 1-100 мДж і, навпаки, висока пікова потужність A0-1000 кВт, розбіжність близька до дифракційної.



Розділ 1. Теоретичні відомості

1.1 Розвиток лазерів на парах металів

Першу генерацію на самообмеження ЛПМет отримали в 1965 р американські вчені Г. Р. Фоулес і В. Т. Сільфаст на парах свинцю в червоній області видимого спектру - на довжині хвилі Л = 722,9 нм. У тому ж році М. Пільтч, В.Т. Вальтер, Н. солимо, Г. Гоулд і В. Р. Беннет отримали генерацію на парах марганцю, в 1966 р - на парах міді і золота. На переходах атомів міді (А = 510,6 і 578,2 нм) були досягнуті найкращі результати.

На дослідження і розробку ефективного ЛПМ були витрачені великі фінансові та матеріальні ресурси. Перша конструкція лазерів на парах міді і золота (ЛПМ і ЛПЗ) представляла собою керамічну трубку з окису алюмінію (А12Оз) з зовнішньої електричної грубкою, що розігрівається до 1500 ° С і наповнюваної буферним газом гелієм. Пікова потужність на зеленій лінії (А = 510,6 нм) при тривалості імпульсу 20 не досягала 1,2 кВт при ККД лише 0,1%. Коефіцієнт посилення на зеленій лінії склав 58 дБ / м, на жовтій - 42 дБ / м. При використанні в джерелі живлення тиратронах комутатора (замість іскрового розрядника) і газорозрядної трубки, діаметр якої дорівнює 10 мм і довжина 800 мм, середня потужність вихідного випромінювання ЛПМ зростала до 20 мВт на ЧПІ 660 Гц. У ЛПМ з великим діаметром каналу E0 мм) були отримані небачені до того пікова потужність і ККД: 40 кВт і 1,2% відповідно. При ЧПІ 1 кГц середня потужність випромінювання досягла 0,5 Вт. Перший теоретичний аналіз ЛПМ був опублікований в 1967 р.

1.2 Конструкція, параметри та недоліки відпаяного саморозігрівного АЕ ТЛГ-5 першого промислового ЛПМ Кріостат

В ході виконання ДКР <Кріостат-1> (974-1975 р.) був розроблений перший в СРСР і в світі промисловий імпульсний ЛПМ <Кріостат> з відпаяним саморозігрівним АЕ ТЛГ-5 і високовольтним джерелом живлення ІП -18.

ЛПМ <Кріостат> - водо охолоджуваний, з витратою води 3 + 0,5 л / хв. Високовольтний модулятор накачування ІП-18 виконаний по прямій електричній схемі, в якій тиратрон ТГІ1-2000 / 35, АЕ ТЛГ-5 і накопичувальний конденсатор з ємністю С_нак = 2200 пФ утворюють єдиний розрядний контур. Загострюючий конденсатор, підключений паралельно АЕ, має ємність С_об = 100 пФ. ЛПМ <Кріостат> з умовним позначенням ЛПМІ-75 в 1975 р демонструвався на Міжнародній виставці в Мюнхені (Німеччина). Лазер використовувався в основному для накачування перебудовується за довжинами хвиль ЛРК типу ЛЖИ-504 (л = 530-900 нм). Основні параметри ЛПМ <Кріостат> наступні: оптимальна ЧПІ 10 кГц, середня потужність випромінювання 3-6 Вт, діаметр пучка випромінювання 12 мм, час готовності 60 хв, потужність, споживана від випрямляча ВП-18, 2,3-2,5 кВт (живлення від трифазної мережі), мінімальне напрацювання АЕ не менше 200 год, термін зберігання 5 років, габаритні розміри АЕ: діаметр і довжина 80 і 1300 мм, маса 5 кг, для випромінювача розміри 1680 х 240 х 300 мм і маса 50 кг, і для ІП-18 - відповідно 600 х 600 х 1700 мм і 350 кг. Випромінювач включає в себе АЕ ТЛГ-5 з коаксіальним кожухом охолодження, що несе алюмінієвий двутавр і дзеркала оптичного резонатора з механізмами юстирування на торцях. <Глухе> увігнуте дзеркало резонатора з багатошаровим діелектричним покриттям (коефіцієнт відбиття перевищує 99%) має радіус кривизни R = 5 м, вихідна дзеркало являє собою плоскопаралельну пластину зі скла К8 з коефіцієнтом відображення 8%. Джерело живлення ІП-18 складається з блоку високовольтного трансформатора і випрямляча, блоку регулювання напруги, під модулятора, високовольтної модулятора, блоку вентиляторів і системи водяного охолодження.

Високі питомі масо габаритні показники (на одиницю потужності) вихідного випромінювання є одним з помітних недоліків цього ЛПМ. Конструкція АЕ ТЛГ-5 (рис. 1) аналогічна конструкції розігрівного АЕ з всередині-вакуумним розташуванням утеплювача.

Рис.1. Конструкція відпаяного саморозігрівного АЕ ТГЛ-5: / - розрядний канал; 2 - генератори парів міді; 3 - конденсори парів міді; 4 - електродні вузли; 5 - комбінований утеплювач; 6 - вакуумно-щільна оболонка; 7 - вихідні вікна.

Як матеріал розрядного каналу / обрана кераміка марки А-995 з вмістом AI2O3 99,8%, 2% - MgO). Канал Секціонування, складається з семи керамічних трубок з внутрішнім діаметром 12 мм, з'єднаних між собою керамічними втулками з внутрішнім діаметром 15 мм. У місцях з'єднань, на внутрішній поверхні з'єднувальних втулок, встановлено шість кільцевих генераторів пари міді 2. Кожен з генераторів конструктивно являє собою молібденове кільце, всередину якого вставлена 8-виткових спіраль з мідного дроту марки MB діаметром 0,8 мм. Маса міді в кожному генераторі близько 2 г. При робочій температурі розплавлена мідь розтікається по поверхні молібденового кільця, зменшуючи перекриття апертури розрядного каналу. На кінцях розрядного каналу розташовані молібденові циліндричні конденсори парів міді 3 великого діаметру. Конденсори ізольовані від електродних вузлів 4 за допомогою керамічних втулок. Для забезпечення стабільного горіння імпульсно-періодичного розряду в суміші буферного газу неону і парів міді застосовані вольфрам-барієві (W-Ba) катоди.

Між електродна відстань становить 900 мм при габаритному розмірі АЕ приблизно 1220 мм.

Двошаровий тепло-ізолюючий елемент 5, розташований між розрядним каналом і вакуумно-щільною скляною оболонкою 6 діаметром 70 мм, при споживаної потужності 2,3-2,5 кВт від випрямляча джерела живлення ІП-18 підтримує оптимальну робочу температуру стінки розрядного каналу (~ 1 550 ° С) в процесі тривалої напрацювання. Зовнішній шар утеплювача виконаний з волокнистого каолінового матеріалу ВК-1 з діаметром волокна менше 4 мкм, а внутрішній, що безпосередньо прилягає до разрядному каналу, - з електро-корундового шліфпорошка № 12 з розмірами частинок більше 80 мкм (процентний вміст таких частинок перевищує 97%). Шліфпорошок з такими розмірами частинок вибраний з тих міркувань, щоб він не висипався в розрядний канал через зазори в його з'єднаннях. Зміст AI2O3 в шліфпорошку № 12 становить 96,7-99,45%, т. Е. Близько до змісту його в розрядної трубці. Хімічний склад ВК-1: 50-45% AI2O3 і 45-50% SiO2. Теплофізичні властивості матеріалу ВК-1 істотно перевершують властивості шліфпорошку №12, але робоча температура його не більше 1100 ° С. Через поліровані вікна 7 з увіолевого скла УТ-49 йде вихід лазерного випромінювання. Вихідні вікна приварені полум'ям газового пальника до кінцевих секціях зі скла С52-1. Основні проблеми, як показали дослідження в рамках НДДКР <Кріостат>, які необхідно вирішити для забезпечення довговічності саморозігрівних АЕ в відпаяні режимі роботи і високої стабільності вихідних параметрів випромінювання, - це збереження чистоти газового середовища (Ne + Сі) і поверхні катода, захист вихідних.

1.3 Застосування лазерів на парах міді

Лазери на парах міді (ЛПМ) широко застосовуються в промисловості, медицині, науці, зокрема, для моніторингу внутрішніх поверхонь розрядних камер в умовах сильної фонової засвітки від плазми. Великий інтерес представляють ЛПМ з високою імпульсною потужністю для оптичних діагностик, заснованих на розсіянні світла кластерами, наночастинками і на комбінаційному розсіянні світла молекулами. У різних додатках до параметрів і якості лазерного випромінювання пред'являються свої певні вимоги.

Двоканальний відпаяний лазер на парах міді «Карелія» з високою якістю випромінювання.

Двоканальний ЛПМ «Карелія» був розроблений в 1986 р Цей ЛПМ працює за схемою ЗГ - ПФК - УМ. Мета розробки - створення ЛПМ із середньою потужністю випромінювання в пучку дифракційного якості не менше 20 Вт. До початку розробки було проведено великий обсяг теоретичних і експериментальних досліджень енергетичних, просторових і часових характеристик випромінювання ЛПМ і створений перший промисловий відпаяні АЕ «Кристал» марки ГЛ-201 A982 г, сумарна середня потужність випромінювання якого при ефективної накачуванні перевищувала 20 Вт, гарантована напрацювання досягала 1000 год. До цього часу стало ясно, що за сукупністю своїх властивостей ЛПМ є практично ідеальним інструментом не тільки для накачування перебудовуються по довжинах хвиль лазерів н а розчинах барвників, що застосовуються в технологічних комплексах для розділення ізотопів, але і для прецизійної мікрообробки цілого ряду матеріалів, використовуваних, наприклад, для виробів електронної техніки.

На основі випромінювача «Карелія» в 1990 році був створений модернізований випромінювач «Карелія-М» з двома АЕ ГОЛ-201Д. Як ЗГ був застосований малопотужний АЕ «Кулон» марки ГЛ-204. АЕ ГОЛ-201Д були встановлені в водо-охолоджувальний сталевий теплосприймач, ГЛ-204 - в алюмінієвий теплосприймач, до торців якого прикріплені механізми юстування дзеркал телескопічного HP. ЗГ з ПФК встановлені між УМ. Харчування ЗГ здійснювалося від тиратронах джерела ІП-18, харчування УМ - від двоканального лампового джерела ИПЛ-10-001. Синхронізація системи проводилася від генератора підпалюють імпульсів джерела живлення ИПЛ-10-001. При оптимальних споживаних потужностях АЕ з ЧПІ 12,5 кГц (ГЛ-204 - 1 кВт, ГЛ-201Д - 4,3 кВт) вихідна потужність випромінювання становила 70 Вт Q_реал = 0,4 мрад) з практичним ККД 0,92%. При використанні в випромінювачі <Карелія-М> як УМ двох АЕ ГОЛ-201Д32 з діаметром розрядного каналу 32 мм при ЧПІ 10 кГц вихідна потужність випромінювання дорівнювала 105 Вт (Q_реал = ° '3 мрад) з практичним ККД 1%. Харчування АЕ ГОЛ-201Д32 здійснювалася від лабораторних тиратронах джерел живлення. Споживана потужність від випрямляча джерела живлення одного АЕ була 5 кВт, другого - 5,5 кВт.

1.4 Медичні установки «Янтар-2Ф», «Яхрома-2» і «Яхрома-Мед»

Медичні установки «Янтар-2Ф» і «Яхрома-2» розроблено на основі ЛПМ «Курс» (ЛГМ-202), конструкція і параметри, якого наведені вище. Прилад «Янтар-2Ф» розроблений в 1991 р, «Яхрома-2» - в 1994 р Вони є першими вітчизняними високоінтенсивними імпульсними лазерними приладами у видимій області спектра (Л = 0,51-0,67 мкм), призначеними для застосування в медицині.

Медична установка «Янтар-2Ф» була призначена в основному для внутрішньосудинного руйнування ділянок з атеросклеротичними ураженнями (в нижніх кінцівках, в серце, в головному мозку та ін.). Вона може бути використана при внутриполостном лікуванні в оториноларингології, гінекології, проктології, урології та інших розділах практичної медицини. Установка включає ЛПМ «Курс», оптико-узгоджувальний модуль, електромеханічний затвор, вимірювальний блок, передає световодний кабель, дистальний світловод, клінічний блок, педаль з електричним кабелем для дистанційного керування, засоби для поновлення решт світловода, захисний екран і захисні окуляри.

Медичні установки, в яких використовується випромінювання ЛПМ, стали успішно застосовуватися в дерматології і косметології для лікування судинних і пігментних дефектів шкіри: вони дозволяють проводити селективну фотокоагуляцію (фототермоліз). Фототермоліз заснований на виборчому поглинанні лазерного випромінювання на певній довжині хвилі, що призводить до локального руйнування одного з компонентів пошкодженої біологічної тканини. Ефективному лікуванню за допомогою випромінювання ЛПМ на довжині хвилі 0,58 мкм піддаються наступні судинні патології: гемангіоми, ангіоми, телеангіектазії; на довжині хвилі 0,51 мкм - пігментні патології: Cafeau-Lait, веснянки, лентиго, невуси, себорейний кератоз і «винні» плями.

1.5 Характеристика енергетичних рівнів лазерів на парах міді

Рис.2

Загальна схема енергетичних рівнів і випромінювальних (пряма стрілка) і безвипромінювальних (хвиляста стрілка) переходів лазера на парах металу, що працює в режимі самообмеження, заштрихованої стрілкою позначений електронний удар.

На рис.2 показані рівні, які беруть участь в процесі генерації енергії двох найбільш важливих лазерів зазначеної категорії - лазери на парах міді і золота. З точки зору електронної конфігурації рівні Cu і Au дуже схожі. Основний стан 2S_1/2 атома міді відповідає конфігурації 3d104s. Коли зовнішній 4s електрон закидається на наступний, більш високий 4р-рівень, заселяються збуджені рівні 2P_1/2 та 2P_3/2. Ці рівні сильно пов'язані з основним станом дипольно дозволеним переходом. Рівні 2D_3/2 і 2D_5/2 відповідає конфігурації Зd94s2, що має більш низьку енергію, а переходи 2D- > 2S_1/2 дипольно заборонені. Атоми міді зі стану 2р швидко (час життя порядку 7нс) релаксирують за допомогою спонтанного випромінювання в основний стан 2S_1/2, в той час як час релаксації рівнів 2D набагато більше (близько 0,5мкс), оскільки цей перехід дозволений слабо. Однак при температурах, які використовуються в мідному (Т = 1500 ° С) і золотом (Т = 1 650 ° С, тому що золото є менш тягучим речовиною) лазерах, тиск парів досить висока (~ 0,1 мм.рт.ст.), так що внаслідок захоплення випромінювання релаксації по каналу 2p- > 2S_1/2 не відбувається. Таким чином, єдиний ефективний канал релаксації проходить через стан 2D. Релаксація населеності рівня 2D здійснюється за допомогою дезактивації на стінках, якщо внутрішній діаметр трубки невеликий (<2см). Для трубок великих розмірів було показано, що важливу роль відіграє надпружні зіткнення е + Cu (2D) -> e + Cu (2S_1/2). В обох випадках відповідний час релаксації дуже велике (кілька десятків мікросекунд).

Звідси випливає, що генерація на парах міді може здійснюватися як на переході 2P_3/2 > 2D_5/2 (зелений), так і на 2P_1/2 > 2D_3/2 (жовтий). Генерація в парах золота відбувається в основному на червоному переході (2P_1/2 > 2D_3/2) оскільки УФ - перехід (2P_3/2 > 2D_5/2) закінчується на стані 2D_5/2, яке при робочій температурі в значній мірі заселено.



Рис. 3. Рівні енергії атомів міді і золота, які беруть участь в лазерної генерації.

Лазери на парах міді працюють із середньою вихідною потужністю до 40 Вт в імпульсному періодичному режимі з тривалістю імпульсу близько 20 нс і з частотою повторення імпульсів до 20 кГц. На сьогоднішній день вони є найефективнішими (ККД ~ 1%) лазерними джерелами в зеленій області спектра. Цей відносно великий ККД пов'язаний з високою квантової ефективністю мідного лазера ~ 55%, так і з великим перетином переходу 2р-> 2S_1/2 при електронному ударі.

Конструктивно лазер складається з випромінювача і блоку живлення з'єднаних кабелем.

Випромінювач складається з корпусу, всередині якого на напрямних розміщені оптичний резонатор і активний елемент лазера на парах міді.

Оптичний резонатор випромінювача - нестійкий телескопічного типу (дзеркало заднього виду - сферичне, R = 1,4 м; вихідна - сферичне R = 0,5 м), або стійкий з плоскими дзеркалами. Дзеркала поміщені в оправи.

Активний елемент являє собою керамічну трубку з вбудованими електродами, генераторами міді і вікнами для виходу випромінювання на торцях, заповнену буферним газом. Нагрівання розрядного каналу з генераторами міді проводиться від джерела живлення імпульсами амплітудою 10 кВ і тривалістю 150 - 200 нс. У міру прогріву трубки тиск парів міді в каналі збільшується. Оптимальний тиск парів міді, відповідне максимальної потужності генерації лазера, досягається при температурі каналу близько 1600 ° С.

Таблиця 1

Довжини хвиль випромінювання л	510,6 - 578,2 нм
Частота повторення імпульсів	від 8 кГц до 12 кГц
Тривалість імпульсів генерації	15 нс
Пікова потужність випромінювання	50 кВт
Діаметр лазерного пучка	12 мм
Ресурс лазерної трубки	1000 год.
Середня потужність	Від 1 до 100 Вт
Середня вихідна потужність	40 Вт



Розділ 2. Розрахунок He-Cu лазера

Таблиця 2. Параметри лазера

Номер варіанту	3
Модовий склад	ТЕМ21
Тип лазера	He-Cu
Радіуси кривизни дзеркал резонатора, м R1; R2	5 10
Довжина резонатора, м L	1,4
Коефіцієнт сумарних втрат	0,035

2.1 Розрахунок узагальнених параметрів резонатора

Розраховуємо узагальнені параметри резонатора:

Рис. 4. Схема резонатора з двома ввігнутими дзеркалами різних радіусів кривизни: z₀ - зміщення “перетяжки” від центра резонатора; W₀ - радіус “перетяжки”; W(z)- радіус світлової плями на поверхні дзеркала; L - довжина резонатора; R₁, R₂ - радіуси кривизни дзеркал

Визначаємо величину зміщення перетяжки Z₀ від центра резонатора, для чого визначаємо спочатку параметри і u:

Визначаємо мінімальний розмір каустики (розмір перетяжки) 2W₀, визначивши спочатку параметр R_екв:

, де ,

тоді м.

Тоді розмір перетяжки буде дорівнювати: 2W₀ = 1•10^-3 м.

Обчисливши розмір перетяжки знаходимо розміри світлової плями на обох дзеркалах резонатора 2W_s:

м.



м.

2.2 Розрахунок спектральних характеристик лазерного випромінювання

Знаходимо частоту ₀ - центральну частоту лінії підсилення робочого переходу:

Розраховуємо ширину спектральної лінії резонатора _р, враховуючи сумарні втрати :

Знаходимо відстань між сусідніми частотами резонатора для аксіальних мод:

Знаходимо ширину спектральної лінії випромінювання лазера _N:



Розраховуємо допплерівську ширину лінії підсилення _D

Гц

Для резонатора з різними радіусами кривизни спектр резонансних частот записується у вигляді:

_00q = 5,87544066 х 10¹⁴ Гц.

_10q = 5,87544116 х 10¹⁴ Гц.

_11q = 5,87544133 х 10¹⁴ Гц.

_20q = 5,87544150 х 10¹⁴ Гц.

_21q = 5,87544166 х 10¹⁴ Гц.

_00q+1 = 5,87544276 х 10¹⁴ Гц.

Рисунок 5



Рисунок 6

2.3 Розрахунок вихідної потужності He-Cu лазера

Розрахунок вихідної потужності лазерів проводимо з таких міркувань:

Лінія підсилення робочої речовини лазера вважається однорідно розширеною.

Перевищення підсилення над порогом генерації невелике.

Використовуємо такі параметри:

- коефіцієнт підсилення, м^-1;

І_s - густина струму потужності насичення, Вт/м²;

L - довжина активного елемента, м;

S₀ - площа поперечного перерізу

T₀ - коефіцієнт пропускання вихідного дзеркала;

- сумарні втрати на обох дзеркалах;

t - середній час життя частинки на верхньому лазерному рівні;

t_сп - ефективний час безвипромінювальної релаксації з верхнього лазерного рівня.

У газових лазерах зі стаціонарним складом робочої суміші, коли втрати в активному середовищі, зумовлені поглинанням та розсіянням, малі.

Потужність вихідного випромінювання лазера



Величини ₀, І_s, визначаються типом активної речовини, умовами роботи лазера та методом накачування; ₁ і ₂ визначаються робочою довжиною хвилі та технологією виготовлення дзеркал, так для

= 0,3…3 мкм_1,2 10^-3

> 3 мкм_1,2 = 210--²

При визначенні заданого значення потужності слід використовувати різні набори параметрів Т₀, L, S₀.

Знаходимо коефіцієнт підсилення :

Знаходимо площу поперечного перерізу капіляра :

Знаходимо густину струму потужності насичення :



Знаходимо вихідну потужність :

Знаходимо ККД резонатора :



Висновок

лазер метал конструкція енергетичний

У першому розділі курсової роботи було розглянуто лазер на парах міді. Лазеp на паpах міді - високоефективний газовий лазеp. Лазери на парах міді широко використовуються в промисловості, медицині, науці, зокрема, для моніторингу внутрішніх поверхонь розрядних камер в умовах сильної фонової засвітки плазми.

У другому розділі курсової роботи був проведений розрахунок просторових та енергетичних характеристик He-Cu лазера.



Список використаної літератури

1. «Лазери на парах міді: конструкція, характеристики і застосування» Грігорянц, Каразян, Лябина. М., Физматлит.

2. "Ефективний лазер на парах міді з високою середньою потужністю генерації". А.А.Ісаев, М.А. Казарян, Г.Г. Петраш. Листи в ЖЕТФ.1972, т. 16, с.40. Г.С. Ландсберг. "Оптика". Вид. "Наука", 1976, с.816-820.

3. "Лазерна діагностика в біології та медицині". А.В. Приїжджі, В.В. Тучин, Л.П. Шубочкін. Вид. "Наука", Москва, 1989 г., 238 с.

4. Методичні вказівки до курсової роботи з курсу «Квантова електроніка та лазерна техніка», З. М. Микитюк - Львів. Видавництво Національного університету - «Львівська політехніка», 2012 - 16 ст.

Размещено на Allbest.ru