Размещено на http://www.allbest.ru/

Содержание

• Введение
• 1. Понятие закона сохранения
• 2. Закон сохранения вещества
• 3. Закон сохранения импульса
• 4. Закон сохранения механической энергии
• 5. Закон сохранения момента импульса
• Заключение
• Список литературы
• Введение
• Совокупность тел, выделенных для рассмотрения, называется механической системой. Тела системы могут взаимодействовать как между собой, так и с телами, не входящими в систему. В соответствии с этим силы, действующие на тела системы, подразделяются на внутренние и внешние.
• Внутренними называют силы, с которыми тела системы действуют друг на друга, внешними - силы, обусловленные воздействием тел, не принадлежащих системе. Система, в которой внешние силы отсутствуют, называется замкнутой. Для замкнутых систем остаются постоянными (сохраняются) три физические величины: энергия, импульс и момент импульса. Соответственно имеются три закона сохранения: закон сохранения энергии, закон сохранения импульса и закон сохранения момента импульса. Эти законы тесно связаны со свойствами времени и пространства.
• Кроме названных, есть еще ряд законов сохранения (например, закон сохранения электрического заряда). Законы сохранения являются фундаментальными законами природы. Рассматриваемые в механике законы сохранения энергии, импульса и момента импульса оказываются точными законами и имеют всеобщий характер - они применимы не только к механическим явлениям, но и вообще ко всем явлениям природы, в частности они соблюдаются в релятивистской области и в мире элементарных частиц. Законы сохранения не зависят от природы и характера действующих сил. Поэтому с их помощью можно делать ряд важных заключений о поведении механических систем даже в тех случаях, когда силы остаются неизвестными.
• Цель работы: Изучить основные законы сохранения.
• Задачи исследования:
• · Раскрыть закон сохранения вещества;
• · Раскрыть закон сохранения энергии
• · Раскрыть закон сохранения импульса и момента импульса
• 1. Понятие закона сохранения
• Законы сохранения - фундаментальные физические законы, согласно которым при определённых условиях некоторые измеримые физические величины, характеризующие замкнутую физическую систему, не изменяются с течением времени.
• Философские предпосылки к открытию закона были заложены ещё античными философами, а также Декартом и М. В. Ломоносовым.
• В письме к Эйлеру Ломоносов формулирует свой «всеобщий естественный закон» (5 июля 1748 года) повторяя его в диссертации «Рассуждение о твердости и жидкости тел» (1760): «Все перемены, в натуре случающиеся, такого суть состояния, что сколько чего у одного тела отнимется, столько присовокупится к другому, так ежели где убудет несколько материи, то умножится в другом месте... Сей всеобщий естественный закон простирается и в самые правила движения, ибо тело, движущее своею силою другое, столько же оные у себя теряет, сколько сообщает другому, которое от него движение получает». Ломоносов М.В. Избранные произведения в 2-х томах. - М.: Наука. 2008. - с. 105
• Некоторые из законов сохранения выполняются всегда и при всех условиях (например, законы сохранения энергии, импульса, момента импульса, электрического заряда), или, во всяком случае, никогда не наблюдались процессы, противоречащие этим законам. Другие законы являются лишь приближёнными и выполняющимися при определённых условиях (например, закон сохранения массы выполняется в нерелятивистском приближении; закон сохранения чётности выполняется для сильного и электромагнитного взаимодействия, но нарушается в слабом взаимодействии).
• Закон сохранения энергии
• Закон сохранения импульса
• Закон сохранения момента импульса
• Закон сохранения массы
• Закон сохранения электрического заряда
• Закон сохранения лептонного числа
• Закон сохранения барионного числа
• Закон сохранения чётности
• Законы сохранения связаны с симметриями физических систем (теорема Нётер). Так, законы сохранения энергии, импульса и момента импульса являются следствиями пространственно-временных симметрий (соответственно: однородности времени, однородности и изотропности пространства). При этом перечисленные свойства пространства и времени в аналитической механике принято понимать как инвариантность лагранжиана относительно изменения начала отсчета времени, переноса начала координат системы и вращения ее координатных осей. Визгин В.П. Развитие взаимосвязи принципов инвариантности с законами сохранения в классической физике. - М.: Наука, 2009. - с. 112

Импульс p замкнутой системы материальных точек не изменяется с течением времени. Замкнутой системой тел называется такая система, которая не взаимодействует с телами, не входящими в систему, то есть на замкнутую систему не действуют внешние силы. Поскольку внутренние силы системы тел по 3-му закону Ньютона попарно уравновешиваются, то только внешние силы могут изменить импульс системы, то есть.

Если p_внеш = 0, то (не изменяется во времени).

Если система не замкнута, например, действуют силы тяжести, но их проекция на горизонтальное направление х равна нулю, то и проекция импульса на горизонтальное направление не будет изменяться со временем.

То есть, если , то и p_х = const. Из закона сохранения импульса системы тел (или точек) следует очень важное заключение о движении центра масс (инерции, тяжести) тела. Центром масс системы материальных точек называется точка С, радиус-вектор r_ц которой равен:

где - масса и радиус- вектор i - ой материальной точки; n- общее число точек в системе; - масса всей системы. Импульс системы, равен геометрической сумме импульсов материальных точек системы:

Здесь - скорость центра масс, равная.

Если m = const и P = const, то и Таким образом, из закона сохранения импульса следует, что при любых процессах, происходящих в замкнутой системе, скорость ее центра масс не изменяется: v_ц = const. Или: Центр масс замкнутой системы материальных точек движется равномерно и прямолинейно или покоится относительно инерциальной системы отсчета. Дерябин В.М. Законы сохранения в физике. - М.: Вэлби, 2007. - с. 100

4. Закон сохранения механической энергии

закон сохранение импульс физический

Энергия - универсальная мера различных форм движения и взаимодействия. Механическая энергия системы материальных точек равна сумме кинетической и потенциальной энергий системы:

.

Кинетической энергией системы называется энергия механического движения этой системы. Из школьного курса физики известно, что

Потенциальная энергия зависит от положения материальных точек в системе (от конфигурации системы точек) относительно системы отсчета и от положения системы точек в пространстве. Потенциальная энергия определяется с точностью до произвольной постоянной, не влияющей на изменение энергии. В конкретной задаче эта произвольная постоянная может быть выбрана равной нулю (иногда говорят о нулевом уровне потенциальной энергии). Например, потенциальную энергию тела массой m, поднятого над Землей на высоту h, мы определяем как Е_п = mgh, при этом на высоте h = 0 энергия Е_п = 0. Чтобы количественно характеризовать процесс обмена энергией между взаимодействующими телами вводится понятие работы силы. Механическая работа связана с действующей на систему (или тело) силой, которая и совершает работу:

S - длина пути, отсчитываемая вдоль траектории от начала рассматриваемого участка; F_t - проекция силы на направление перемещения точки ее приложения. Связь работы и энергии заключается в следующем: работа - количественная мера изменения энергии (кинетической или потенциальной или той и другой). Например, при торможении тела его скорость изменилась от u1 до u2. Изменение кинетической энергии:

,

при этом была совершена работа .

Силы:

1) работа которых не зависит от пути, по которому частица переходит из одного положения в другое;

2) работа которых на любом замкнутом пути равна 0 - называются консервативными.

По поводу названия «консервативные силы» Фейнман сказал, что это название не имеет ничего общего с консервативной партией Англии.

Диссипативными (диссипация - это рассеяние) называются силы, суммарная работа которых при любых перемещениях замкнутой системы всегда отрицательна, например, силы трения и силы сопротивления движению в жидкостях и газах. Консервативны силы тяжести, силы упругости, силы электростатического взаимодействия (силы Кулона). Формулировка закона сохранения механической энергии легко запоминается, если понять, что механическая энергия будет сохраняться, когда она не переходит в другие виды энергии, то есть не рассеивается.

Механическая энергия замкнутой системы материальных точек не изменяется с течением времени, если все внутренние силы, действующие в этой системе, консервативны или не совершают работы (о таких силах мы поговорим позже). Если система не замкнута, но внешние и внутренние силы консервативны, то механическая энергия такой системы не изменяется со временем. Закон сохранения механической энергии позволяет указать условия равновесия консервативных систем: в состояниях устойчивого равновесия потенциальная энергия системы имеет минимумы, в состояниях неустойчивого равновесия - максимумы. Еще одно важное примечание о связи потенциальной энергии и консервативной силы, и можно переходить к закону сохранения момента импульса.

Консервативные силы называются потенциальными, если они стационарны, то есть могут изменяться во времени только вследствие изменения положения рассматриваемой системы относительно системы отсчета. Поле таких сил называется потенциальным. Сила и потенциальная энергия связаны между собой соотношением

а проекции силы выражаются как

; ; .

Вектор, определяемый выражением:

,

называется градиентом скалярной величины Е_п. И, наконец, последнее замечание о связи энергии и работы. Работа равна изменению кинетической энергии тела:

либо убыли потенциальной энергии

Визгин В.П. Развитие взаимосвязи принципов инвариантности с законами сохранения в классической физике. - М.: Наука, 2009. - с. 58

5. Закон сохранения момента импульса

Физическую величину L_zi = [r_i (m_iv_фi )] = [r_i p_i ] называют моментом импульса i-го тела вращающейся системы относительно общей оси вращения. Следовательно, закон сохранения углового момента системы в виде уравнения L_z = m₁ r₁ [e_r v_ф1 ] + m₂ r₂ [e_r v_ф2 ] = [r₁ (m₁ v_ф1 )] + [r₂ (m₂ v_ф2 )] = const, полученного при пренебрежении угловыми моментами тел, составляющих систему, можно записать в виде

L_z = У_i [r_i (m_i v_фi )] = У_i [r_i р_i ] = const (1)

Уравнение (1) называют законом сохранения момента импульса замкнутой вращающейся системы. Сравнение уравнений (1) и L_z = [(J_zs)₁ + m₁ r₁₂]щ + [(J_zs)² + m₂ r₂²] щ = const (2) показывает, что угловой момент и момент импульса вращающейся системы друг другу не равны. И уж, во всяком случае, синонимами не являются, как об этом говорится в метрологическом справочнике А.Чертова. Но поскольку они часто обозначаются одинаковым символом L, то следует в каждом случае пояснять, что имеется в виду. (В справочнике А.Чертова момент импульса обозначается, как М₀ , но в том же справочнике символом М₀ обозначается и момент силы, то есть совершенно другая физическая величина.)

Размерность момента импульса совпадает с размерностью углового момента, так как закон сохранения момента импульса (1) вытекает из закона сохранения углового момента (2). Эта размерность в системе величин ЭСВП равна EА?1T, а единица измерений равна Дж*с/об. (В СИ размерность момента импульса равна L²МT^?1, а единица ? кг*м²/с.).

Физическое содержание закона сохранения момента импульса системы, состоящей из невращающихся тел, описываемого уравнением (1), заключается в следующем: если замкнутая система содержит несколько недеформируемых и не вращающихся вокруг своего центра тел разной массы, движущихся без внешнего сопротивления по разным орбитам вокруг общего центра с одинаковыми угловыми скоростями, то их суммарный момент импульса не изменяется при изменении масс, касательных скоростей и радиусов кривизны орбит движущихся внутри системы тел.

Любое вращающееся тело можно представить в виде интегральной суммы вращающихся участков тела. Тогда момент импульса вращающегося тела как целого также определяется по уравнению (1) и называется собственным моментом импульса вращающегося тела. В этом случае уравнение (1) можно назвать также законом сохранения собственного момента импульса вращающегося тела.

Этот закон показывает, что собственный момент импульса вращающейся системы может являться синонимом углового момента, если речь идет о системе, которую можно рассматривать как сумму вращающихся подсистем. Если же систему необходимо рассматривать как единое целое, то следует говорить только об угловом моменте системы. Поэтому не случайно в квантовой механике говорят именно об угловом моменте элементарных частиц.

Закон сохранения момента импульса системы вращающихся тел

Если необходимо учесть собственные моменты импульса вращающихся тел, входящих в замкнутую вращающуюся систему, то закон сохранения момента импульса уже не может быть описан уравнением (1). Следует вернуться к рассмотрению уравнения (2) и записать другое уравнение:

L_z = У_i (J_zi щ_ЙЙi + [r_i р_i ]) = const,(3)

где под щ_ЙЙi подразумеваются параллельные щ компоненты векторов щ_i . А перпендикулярные щ компоненты векторов щi не вносят свой вклад в суммарный момент импульса вращающейся системы. Уравнение (3) описывает закон сохранения момента импульса замкнутой системы с учетом собственных моментов импульса вращающихся тел, составляющих систему.

Наконец, если в орбитальной форме движения в системе, движущейся по орбите с постоянной по модулю касательной скоростью, приращение энергии системы dW равно нулю, то, можно говорить о том, что приращение модуля импульса касательной силы dS_ф и приращение модуля касательного импульса тела dp_ф равны нулю, и на этом основании говорить о законе сохранения орбитального момента движущейся по орбите вращающейся системы.

Говорить следует именно о модулях, потому что вектор касательной скорости v_ф , являющийся сомножителем импульса тела, не меняется в данном случае только по модулю. В то же время каждое мгновение касательная скорость, а вместе с ней импульс, меняются по направлению. Однако при этом векторное произведение [r_i р_i ] из уравнения (3) остается постоянным как по модулю, так и по направлению.

Обратим также внимание на то, что импульс движущегося по орбите тела p_ф определяется по орбитальной инертности m_ф , определяющее уравнение для которой приведено на странице, посвященной обобщенному второму закону Ньютона.

Ставить знак равенства между законом сохранения момента импульса и законом сохранения момента количества движения нельзя, так как в уравнении щ = [e_ri (v_фi /r )] присутствуют инертные массы m (линейные инертности) движущихся по орбите тел, а количество движения образовано гравитационными массами (гравитационным зарядом) m_g. Обе массы имеют различные размерности. Момент количества движения является векторным произведением [r (m_gv_ф )], где v_ф ? касательная скорость движения гравитационного заряда. Чертов А.Г., Физические величины. - М.: Высшая школа, 2009. - с. 217

Заключение

1. Визгин В.П. Развитие взаимосвязи принципов инвариантности с законами сохранения в классической физике. - М.: Наука, 2009. - 240 с

2. Гельфер Я.М. Законы сохранения. - М.: Просвещение, 2008. - 215 с.

3. Дерябин В.М. Законы сохранения в физике. - М.: Вэлби, 2007. - 318 с.

4. Кемпфер Ф. Путь в современную физику. - М.: Наука, 2007. - 183 с.

5. Ломоносов М.В. Избранные произведения в 2-х томах. - М.: Наука. 2008. - 318 с.

6. Чертов А.Г., Физические величины. - М.: Высшая школа, 2009. - 336 с.

Размещено на Allbest.ru