Теоретические основы работы энергетических установок

Размещено на http://www.allbest.ru/

Теоретические основы работы энергетических установок



1. Теплопередача, виды теплообмена

Теплопередача - совокупность необратимых процессов переноса тепла, происходящих в неравномерно нагретых телах (средах) или между телами с различными температурами через промежуточную среду.

Теплообмен - процесс распространения тепла от более нагретых тел к менее нагретым.

Различают следующие виды теплообмена:

- теплопроводность;

- конвекция;

- тепловое излучение (радиационное или лучистое излучение).

Теплообмен осуществляется с помощью теплообменных аппаратов (теплообменников) через рабочую среду, в качестве которой выступает вода или газ (пар). По принципу действия теплообменники разделяются на поверхностные и смесительные. В первых аппаратах теплообмен осуществляется рабочей средой через поверхность нагрева тел, во-вторых - путем непосредственного смешения горячей и холодной сред. Поверхностные теплообменники разделяются на рекуперативные и регенеративные.

В рекуперативных теплообменниках тепловой поток через стенку всегда идет в одном направлении (паровой котел, кипятильник, электрокалорифер и др.). Кроме того, в зависимости от направления теплового потока они могут быть нагревателями или холодильниками. В зависимости от рода теплообменной среды они могут быть парожидкостными (водяные печи саун, водогрейные котлы), жидкостно-жидкостными (системы сетевой воды), газо-жидкостными (газовые водогрейные колонки) и газо-газовыми (пароперегреватель парового котла, промежуточный перегреватель пара).

В регенеративных теплообменниках тепловой поток меняет направление в зависимости от того, какая среда соприкасается со стенкой (греющая или нагреваемая), поскольку с одной и той же поверхностью нагрева соприкасаются горячая и холодная среда одновременно (регенеративные подогреватели конденсата, питательной воды).

Смесительные теплообменники применяют как для охлаждения, так и для нагревания газов и жидкостей. В качестве смешиваемых сред могут выступать вода и пар (барабан парового котла), вода и вода (системы горячего водоснабжения), вода и воздух (системы вентиляции, кондиционирования воздуха), газ и воздух (системы питания котельных агрегатов) и др. Одним из определяющих факторов в работе смесительных теплообменников является поверхность соприкосновения смешиваемых сред. Для увеличения поверхности соприкосновения сред жидкость обычно разбрызгивают, теплообменники загружаются пусковым материалом (коксом, хворостом и др.). Смесительные теплообменники допускают более полное использование тепла, чем поверхностные, но они применимы лишь, когда допустимо смешение сред.

Теплопроводность - один из видов теплопередачи (теплообмена), при котором перенос тепла имеет атомно-молекулярный характер. Явление теплопередачи возникает всегда, когда между телами или участками тела есть разница температур. В отличие от конвекции, перенос тепла происходит без каких-либо макроскопических движений в теле. Количественно теплопроводность характеризуется коэффициентом теплопроводности.

Таблица 1

Вещество	Коэффициент теплопроводности	Вещество	Коэффициент теплопроводности
Серебро	0,96	Свинец	0,0827
Медь	0,92	Железо	0,077
Алюминий	0,504	Вода	1,36•10-3
Никель	0,14	Воздух	5,6•10-5



Механизм теплопроводности зависит от природы и физического состояния тела. В частности, в газах передача тепла происходит путем столкновения молекул друг с другом, в металлах тепло переносится в основном электронами, в жидкостях - ионами, в диэлектриках - колебаниями кристаллической решетки.

Конвекция - перенос тепла внутри области, заполненной жидкой или газообразной средой, вследствие перемещения вещества этой среды.

Различают естественную (свободную) и вынужденную конвекцию.

При естественной конвекции перемещение вещества происходит исключительно вследствие различия температур в отдельных местах, заполненных жидкостью или газом. Интенсивность конвекции при этом тем больше, чем больше разность температур, чем больше теплопроводность и коэффициент объемного расширения вещества, чем меньше его вязкость. Естественная конвекция имеет место, как в природных условиях, так и в технических устройствах.

При вынужденной конвекции перемещение вещества происходит главным образом под воздействием внешнего возбудителя (насоса, вентилятора, дымососа, мешалки и др.). Интенсивность переноса тепла при этом зависит как от перечисленных выше факторов для естественной конвекции, так и от скорости вынужденного движения. Вынужденная конвекция используется, в частности, при нагреве питательной воды котельных агрегатов дымовыми отходящими газами в конвективной зоне котла (экономайзер котла). Конвективными подогревателями воздуха с вынужденной конвекцией являются, например, батареи центрального отопления, электрокалориферы и др.

Тепловое излучение (температурное излучение) - электромагнитное излучение, обусловленное тепловой энергией излучающего тела (твердого, жидкого или газообразного). Происходит в результате колебаний электрически заряженных частиц (электронов, ионов) в веществе. При тепловом излучении имеет место устойчивое равновесное состояние, причем в спектре теплового излучения присутствуют электромагнитные волны разной длины волны (сплошной спектр), амплитуда которых зависит от температуры. При низких температурах имеет место инфракрасное (сравнительно низкочастотное невидимое) излучение, при высоких температурах - видимое и ультрафиолетовое излучение. Например, при нагревании тугоплавкого тела (угля, металла) до температуры около 500 °С появляется видимое темно-красное свечение этого тела. При температуре тела около 1500 °С свечение переходит в белое каление.

Основными характеристиками теплового излучения являются:

- излучательная способность тела - количество энергии, излучаемой в единицу времени с единицы поверхности тела в интервале определенных частот;

- поглощательная способность тела - отношение для данного интервала частот количества энергии, поглощаемой единицей поверхности тела, к количеству энергии, падающей на ту же поверхность за то же время.

Основной закон теплового излучения сформулирован Кирхгофом: отношение излучательной способности тела к его поглощательной способности не зависит от природы тела, являясь универсальной функцией температуры и частоты. Для абсолютно черного тела, например, сажи, поглощательная способность максимальна и равна единице. Свечение, не подчиняющееся закону Кирхгофа, не является тепловым (например, люминесцентным).

Отдача тепла лучеиспусканием имеет место, в частности, в топочных камерах котельных агрегатов. Нагревательные элементы (радиационные или лучевые, ширменные нагреватели), представляющие собой систему высокотемпературных металлических труб, размещают под потолком котла, и пропускают через них нагреваемое рабочее тело (питательную воду или пар).



2. Основные термодинамические процессы и законы (начала) термодинамики

На рис. 1 приведена упрощенная технологическая схема паросиловой конденсационной энергетической установки для производства электроэнергии. Пар большого давления и температуры подается из котельного агрегата КА (парогенератора) через пароперегреватель ПП в сопловые аппараты паровой турбины ПТ, имеющей несколько ступеней расширения пара. Расширяясь, пар вращает турбину, которая приводит во вращение электрогенератор ЭГ. При этом температура и давление пара в ПТ падают до некоторых конечных значений. После турбины пар направляется в конденсатор К (теплообменник, по трубам которого циркулирует охлаждающая вода), где конденсируется, превращаясь в воду. Эта вода поступает в питательный насос ПН, который закачивает ее под определенным давлением в нагревательные трубы котельного агрегата КА. В нем вода сначала нагревается дымовыми газами из топки КА до температуры кипения, а затем влажный насыщенный пар нагревается в кипятильных трубах КА до состояния сухого насыщенного пара. Далее этот пар поступает в пароперегреватель, где параметры пара (давление и температура) доводятся до состояния, соответствующего т.1 на рис. 1. Так замыкается термодинамический цикл работы установки.

Рис. 1. Схема паросиловой конденсационной установки



В процессе теплообмена с котельным агрегатом и конденсатором рабочее тело меняет такие свои параметры, как давление, объем и температура в зависимости от характера теплопередачи. Как известно [2,4], изменение этих параметров может происходить изотермически (при постоянстве температуры), адиабатически (при постоянстве совершаемой работы), изохорически (при постоянстве объема) и изобатически (при постоянстве давления). Из этих термодинамических процессов в процессе преобразования полученного количества теплоты от котельного агрегата образуются замкнутые термодинамические циклы рабочего тела.

Энергетические установки на органическом топливе всегда используют перегретый пар. В настоящее время температура пара конденсационных установок с промежуточным перегревом пара перед турбиной обычно достигает 540-560^оС при давлении пара перед турбиной до 23,5 МПа, а без промежуточного перегрева - до 535 ^оС при давлении до 8,8 МПа.

Энергетические установки на ядерном топливе широко используют насыщенный пар, начальные параметры которого на входе в турбину зависят как от технологической схемы установки, так и от типа применяемой турбины (конденсационной или с регулируемыми отборами пара).

Таким образом, энергия сгораемого топлива идет на нагрев питательной воды и пара в паровом котле. Энергия пара парового котла (теплогенератора) преобразуется в механическую энергию вращения паровой турбины с электрогенератором на валу. Кроме того, она расходуется на промежуточный перегрев пара, регенерацию (регенеративный подогрев питательной воды), теплофикацию самой электростанции и жилых массивов (сетевой подогрев) и др. Заметим, что рабочее тело (питательная вода и пар) получает тепловую энергию от нагревателя (котельного агрегата), имеющего больший запас внутренней энергии, а затем отдает тепловую энергию холодильнику-конденсатору, имеющему меньший запас энергии.

Термодинамическое состояние тепловых двигателей характеризуется важными термодинамическими функциями состояния - энтальпией и энтропией.

Энтальпия h - термодинамическая функция, характеризующая теплосодержание системы (количество теплоты или работу). Она определяется соотношением:

h = ?U + pV,(1)

где?U - изменение внутренней энергии системы при ее переходе из одного термодинамического состояния в другое;

p - давление пара;

V - объем пара.

Энтальпия отражает 1-й закон термодинамики - количество теплоты, подведенное к системе, идет на изменение ее внутренней энергии и на совершение системой работы. По сути, энтальпия, имеющая размерность энергии, является частной формой закона сохранения энергии. Теплота Q, равная h, полученная системой при переходе ее из одного состояния в другое, частично расходуется на совершение работы пара (A = pV), а частично идет на увеличение ее внутренней энергии на величину ?U. Внутренняя энергия системы является функцией состояния системы, т.е. величина ?U не зависит от пути перехода из одного состояния в другое, а зависит лишь от начального и конечного состояний. При постоянном давлении количество теплоты, поглощенной системой при переходе из одного состояния в другое, равно приращению энтальпии. Иными словами, согласно (1) работа пара при адиабатическом расширении (или сжатии) равны убыли ?U его внутренней энергии. Как следствие, количество теплоты, полученное паром, полностью превращается в работу при изотермическом процессе, при котором внутренняя энергия остается неизменной (?U=0).

Энтропия s - термодинамическая функция, характеризующая изменение энергии в процессе перехода из одного равновесного состояния в другое. Энтропия отражает 2-й закон термодинамики, определяющий статистическую направленность изменения состояния системы - замкнутая система самопроизвольно переходит из менее вероятного в более вероятное состояние. Полагается, что тепло не может самопроизвольно переходить от более холодного к более горячему телу так, чтобы не произошло каких-либо изменений в других телах. В необратимых тепловых процессах передачи тепла от сжигаемого топлива рабочему телу (пару), что характерно для реальных тепловых двигателей, энтропия возрастает и определяется соотношением

s ? Q/T,(2)

гдеT - абсолютная температура системы;

Q - количество тепла, поглощенного системой.

Заметим, что при совершении полезной работы, т.е. при преобразовании тепловой энергии рабочего тела в механическую энергию, энтропия всегда нарастает, что сопровождается отводом тепла в окружающую среду вместе с охлаждающей водой, охлаждающей средой электрогенератора и др. Следовательно, тепловые двигатели неизбежно приводят к постепенному повышению средней температуры окружающей среды, вероятности возникновения "парового эффекта" и иным отрицательным для экологии последствиям.



3. Термодинамические циклы тепловых двигателей

теплопередача конвекция излучение энергетический

Энергетические установки тепловых и атомных электростанций представляют собой тепловые двигатели (паросиловые установки), способные превращать полученное при теплообмене рабочим телом количество теплоты в механическую энергию. Механическая работа в тепловых двигателях производится в процессе расширения некоторого вещества, называемого рабочим телом. В качестве рабочего тела используется питательная вода и водяной пар. Механическая энергия вращения паровой турбины с помощью электрогенератора преобразуется в электрическую энергию. К тепловым двигателям относят не только паровые машины, но и двигатели внутреннего сгорания, дизельные двигатели и т.д. Характерной особенностью работы таких машин является циклический процесс теплопередачи и преобразования полученного количества теплоты в работу. Для этого рабочее тело должно совершать круговой процесс или термодинамический цикл, при котором периодически восстанавливается исходное состояние рабочего тела. Наибольшее распространение в производстве механической энергии получили тепловые двигатели, работающие по термодинамическим циклам Ранкина и Карно. Именно они определяют теоретические и реальные показатели эффективности, экономичности работы того или иного теплового двигателя и энергетической установки в целом. Различным типам тепловых двигателей присущи различные круговые термодинамические циклы рабочего тела.

3.1 Термодинамический цикл Карно

В 1824 году французский инженер С. Карно рассмотрел круговой процесс, состоящий из двух изотерм и двух адиабат (рис. ).



Рис. Термодинамический цикл Карно

Цикл Карно совершает газ, находящийся в цилиндре под поршнем. На изотермическом участке (1-2) газ нагревают тепловым резервуаром с температурой T₁, подводя к газу некоторое количество теплоты Q₁ . Газ изотермически расширяется, совершая работу A₁ На адиабатическом участке (2-3) газ помещают в адиабатическую оболочку, и он продолжает расширяться без теплообмена, совершая работу A₂₃ . При этом температура газа падает до значения T На изотермическом участке (3-4) газ приводят в тепловой контакт с холодным резервуаром, и происходит его сжатие. При этом газ отдает тепло Q₂ , совершая отрицательную работу A₃₄ . На последнем участке адиабатического сжатия (4-1) газ вновь помещают в адиабатическую оболочку. При сжатии газа его температура повышается до значения T₁ и совершается отрицательная работа A₄₁ . Полная работа газа за цикл равна сумме работ на отдельных участках:

A = A₁₂ + A₂₃ + A₃₄ + A₄₁ . (3)

На диаграмме (p,V) эта работа равна площади цикла. Заметим, что в замкнутом цикле A₂₃ = - A₄₁. Тогда

A = A₁₂ + A₃₄ . (4)



КПД цикла Карно представляет собой отношение теплоты, израсходованной на совершение работы, к подведенной теплоте:

. (5)

Карно предложил выражать КПД цикла через температуры нагревателя и холодильника:

. (6)

Цикл Карно - наиболее эффективный круговой процесс из всех возможных при неизменных температурах нагревателя и холодильника, поскольку отсутствует теплообмен рабочего тела и окружающей среды при конечной разности их температур, когда тепло может передаваться без совершения работы. Заметим, что идеальное устройство, работающее по циклу Карно, является обратимой тепловой машиной, т.к. обход цикла против часовой стрелки будет соответствовать холодильной машине.

Один из самых распространенных тепловых двигателей - двигатель внутреннего сгорания (ДВС) - использует при работе тот или иной термодинамический цикл, соответствующий реальному циклу Карно. Существуют два типа ДВС - бензиновый и дизель. Круговые термодинамические процессы изображаются на диаграмме (p,V) газообразного рабочего тела (смеси паров бензина или дизельного топлива с воздухом) с помощью замкнутых кривых (рис. 3).



Рис. 3. Термодинамические циклы карбюраторного бензинового ДВС (1) и дизельного двигателя (2)

Цикл карбюраторного бензинового двигателя состоит из двух изохор (1-2, 3-4) и двух адиабат (2-3, 4-1). При расширении газ совершает положительную работу, равную площади под кривой 2-3, при сжатии - отрицательную работу, равную площади под кривой 4-1. Полная работа за цикл определяется разницей этих площадей.

Дизельный двигатель работает по циклу, состоящему из двух адиабат (1-2, 3-4), одной изобары (2-3) и одной изохоры (4-1). Площадь внутри цикла отражает полную работу газа за цикл.

Реальный КПД карбюраторного двигателя порядка 30%, дизельного - порядка 40%.

3. Термодинамический цикл Ранкина

В турбоустановках ТЭС преобразование теплоты в работу осуществляется на перегретом паре, а на АЭС, как правило, на насыщенном паре. Рассмотрим схему паросиловой установки конденсационной электростанции (КЭС), приведенной на рис 1.

Преобразование энергии на КЭС производится на основе термодинамического цикла Ранкина (Рэнкина).

Цикл Ранкина - идеальный термодинамический цикл (круговой процесс), в котором совершается превращение теплоты в работу (или работы в теплоту); принимается в качестве теоретической основы для приближённого расчёта реальных циклов, осуществляемых в паросиловых установках. Назван по имени У. Дж. Ранкина, одного из создателей технической термодинамики.

Рассмотрим цикл Ранкина (рис. 4) на трех термодинамических диаграммах (p,V), (T,s) и (h,s).

Рис. 4. Термодинамические диаграммы (p,V), (T,s) и (h,s) цикла Ранкина

Цикл Ранкина осуществляется следующим образом:

- в паровом котле происходит испарение рабочего тела (воды), а в пароперегревателе происходит перегрев нового рабочего тела (пара) при постоянном давлении P₁ = const и расширяющемся объеме, что соответствует участку (4-5-1) диаграмм (изобаре); термодинамический процесс в самом котле (4-5) является изобарно-изотермическим;

- в паровой турбине пар адиабатически расширяется, что соответствует участку (1-2) диаграммы (адиабате), совершая работу; при этом давление пара падает до остаточного давления P₂ ;

- в конденсаторе пар конденсируется при постоянном давлении, превращаясь в воду, что соответствует участку (2-3) диаграммы (изобаре);

- конденсат (питательная вода) подаётся насосом в экономайзер, что соответствует участку (3-4) диаграммы (изохоре), где испаряется.

Так замыкается термодинамический цикл работы паросиловой установки.

Работа 1 кг пара, совершаемая в цикле Ранкина, на диаграммах состояния (p,V), (T,s) и (h,s) характеризуется площадью 1-2-3-4-5 (см. рис. 4).

Цикл Ранкина отличается от цикла Карно тем, что подвод тепла воде и водяному пару в котле и отвод тепла охлаждающей водой в конденсаторе турбины происходят при постоянном давлении, а работа пара в турбине и повышение давления воды в насосах - при постоянной энтропии.

Энергетические показатели цикла Ранкина

При идеальном протекании всех процессов, как показано на рис. 4, энергетические показатели цикла на 1 кг перегретого пара определяются следующими соотношениями.

Из диаграммы (T,s) следует, что теплота подводится к рабочему телу в процессах (4-5-1), у которых энтропия возрастает (ds > 0) при постоянстве давления P₁ = const.

Подводимая к рабочему телу теплота, как это следует из диаграммы (h,s) на рис. 4,

Q₁ = h₁ - h₄ , Дж . (7)

Теплота отводится от рабочего тела в процессе (2-3), когда энтропия падает (ds < 0) при постоянстве давления P₂ = const. Отсюда

Q₂ = h₂ - h₃ , Дж_. (8)

Работа сжатия воды в насосе



, Дж. (9)

Разность между подведенной Q₁ и отведенной Q₂ теплотой представляет собой теплоту цикла, превращенного в работу:

. (10)

Как следует из диаграммы (h,s) на рис. 4, разность энтальпии на участке (3-4) работы насоса (работа A₃₄) ничтожно мала, и при расчете работы (теплоты) цикла ей можно пренебречь.

Теоретический КПД турбины и термический КПД цикла Ранкина отношением полезной работы к затраченной теплоте:

.(11)

Для цикла на насыщенном паре используются аналогичные соотношения, в которых точка 1 диаграммы (h,s) заменена точкой 5 с координатами s₅, h₅, а точка 2 заменена точкой пересечения равновесной прямой s₅ = const с изобарой (2-3) P₂ = const. Граница насыщенного и перегретого пара, соответствующая области кипения рабочего тела, обозначена на диаграммах рис. 4 буквой К.

Реальный КПД цикла Ранкина с насыщенным паром составляет 0,29-0,36, а с перегретым паром - 0,34-0,46. Низкий КПД паросиловой установки, работающей по циклу Ранкина, обусловлен тем, что вода в отличие от газа и пара является менее совершенным носителем тепла. Отсюда цикл Ранкина слабо заполняет площадь внутри цикла Карно (см. рис. 2 и 4).

Кроме того, фактический КПД турбины и термический КПД цикла Ранкина будут меньше теоретического, определенного по выражению (11), по ряду причин. Во-первых, в реальных турбинах работа, совершаемая паром, равна действительному теплоперепаду, который меньше адиабатного из-за необратимости процесса расширения. Во-вторых, имеют место потери в пароводяном тракте, что требует энергетических затрат на восполнение питательной воды. В-третьих, КПД насоса, котельного агрегата, паровой турбины, генератора и трубопроводов отличны от 100% . Внутренний относительный КПД турбины 0,8-0,9, механический КПД турбины 0,98-0,99, КПД электрического генератора 0,98-0,99, КПД трубопроводов пара и воды 0,97-0,99, КПД котлоагрегата 0,9-0,94. Общий КПД современной КЭС - 35-42%.

Увеличение КПД КЭС достигается главным образом повышением начальных параметров (начальных давления и температуры) водяного пара, совершенствованием термодинамического цикла, а именно - применением промежуточного перегрева пара и регенеративного подогрева конденсата и питательной воды паром из отборов турбины.

На КЭС по технико-экономическим основаниям применяют начальное давление пара докритическое 13-17 МПа или сверхкритическое 23-25 МПа. Начальную температуру свежего пара, а также температуру после промежуточного перегрева принимают равной 540-570°С. В России и за рубежом созданы опытно-промышленные установки с начальными параметрами пара 30-35 МПа при 600-650°С. Промежуточный перегрев пара обычно одноступенчатый, на некоторых зарубежных КЭС сверхкритического давления - двухступенчатый. Число регенеративных отборов пара 7-9. Конечная температура подогрева питательной воды 260-300°С. Конечное давление отработавшего пара в конденсаторе турбины 0,003-0,005 МПа (0,03 - 0,05 атм.).

Часть вырабатываемой электроэнергии потребляется вспомогательным оборудованием КЭС (насосами, вентиляторами, угольными мельницами, осветительными установками и т.д.). Расход электроэнергии на собственные нужды пылеугольной КЭС составляет до 7%, газомазутной - до 5%. Значительная часть энергии (около половины энергии, затрачиваемой на собственные нужды) расходуется на привод питательных насосов. На крупных КЭС применяют паротурбинный привод питательных насосов; при этом расход электроэнергии на собственные нужды снижается.

Различают КПД КЭС брутто (без учёта расхода на собственные нужды) и КПД КЭС нетто (с учётом расходов на собственные нужды). Энергетическими показателями, равноценными КПД, служат также удельные (на единицу электроэнергии) расходы тепла и условного топлива с теплотой сгорания 29,3 МДж/кг (7000 ккал/кг), равные для КЭС соответственно 8,8 - 10,2 МДж/кВт•ч (2100 - 2450 ккал/кВт•ч) и 300-350 г/кВт•ч.

Повышение КПД, экономия топлива и уменьшение топливной составляющей эксплуатационных расходов обычно сопровождаются удорожанием оборудования и увеличением капиталовложений. Выбор оборудования КЭС, параметров пара и воды, температуры уходящих газов котлоагрегатов и т.д. производится на основе технико-экономических расчётов, учитывающих одновременно капиталовложения и эксплуатационные расходы (расчётные затраты).



Литература

1. ПУЭ, 7-е изд. М.: Энергосервис, 2004 г.

2. Стерман Л.С., Лавыгин Л.М., Тишин С.Г. Тепловые и атомные электрические станции: Учебник для вузов. - 3-е изд., перераб. - М.: МЭИ, 2004. - 424 с.

3. Тепловые и атомные электрические станции // Под ред. В.А. Григорьева, В.М. Зорина. М.: Энергоатомиздат, 1988.

4. Вукалович М.П. Теплофизические свойства воды и водяного пара. - М: Машиностроение, 1967.

5. Соколов Е.Я. Теплофикация и тепловые сети. М.: Энергоатомиздат, 1982.

6. Стырикович М.А., Катковская К.Я., Серов Е.П. Парогенераторы электростанций. - М.-Л.: Энергия, 1966.

7. Роддатис К.Ф., Справочник по котельным установкам малой мощности. - М.: Машиностроение, 1984.

8. Газомазутные паровые котлы типа Е (ДЕ). Техническое описание, инструкция по монтажу, обслуживанию и ремонту. - Бийск: Бийскэнергомаш, 1995.

9. Зыков А.К. Паровые и водогрейные котлы. - М.: Машиностроение, 1987.

10.Марочкин В.К. Паровые, водогрейные котлы низкого давления. Справочник. - М.: Энергетика, 1991.

11.Нормы технологического проектирования тепловых электростанций ВНТП 81. - М.: Теплоэлектропроект, 1981.

12.Стефан Е.П. Основы автоматического регулирования теплоэнергетических объектов. - М.: Наука, 1973.

13.А.В.Троицкий. Природоохранные проблемы в гидроэнергетике. М.: Энергия. - 2003, № 5. С. 29-34.

14.Битюкова В.Р., Бурденко В.О. Реструктуризация топливного баланса российских регионов // Экология и промышленность России, 2002.

15.Протасов В.Ф. Экология, здоровье и охрана окружающей среды в России (учебное и справочное пособие) // М.: Финансы и статистика, 1999.

16.Крылов Д.А, Путинцева В.Е. ТЭС: уголь и газ // Ядерное общество. №1. 2001.

17.Крылов Д.А., Путинцева В.Е. "Газпром" предупредил: газа на всех не хватит // Энергия, №4, 2002.

18.Гидроэнергетика и комплексное использование водных ресурсов СССР. - М.: Энергоатомиздат, 1982г.

19.Дьяков А.Ф. Проблемы развития гидроэнергетики России. М.: Энергетик, 2002, № 2.

Размещено на Allbest.ru