Расчет трубы Кеплера

Размещено на http://www.allbest.ru/

Размещено на http://www.allbest.ru/

Курсовая работа

по дисциплине: Прикладная оптика

На тему: Расчет трубы Кеплера

Содержание

Введение

1. Телескопические оптические системы

1.1 Аберрации оптических систем

1.2 Сферическая аберрация

1.3 Хроматическая аберрация

1.4 Коматическая аберрация (кома)

1.5 Астигматизм

1.6 Кривизна поля изображения

1.7 Дисторсия (искажение)

2. Габаритный расчет оптической системы

Заключение

Литература

Приложения

Введение

Телескопы - астрономические оптические приборы, предназначенные для наблюдения небесных тел. Телескопы используются с применением различных приемников излучения для визуальных, фотографических, спектральных, фотоэлектрических наблюдений небесных светил.

Визуальные телескопы имеют объектив и окуляр и представляют собой так называемую телескопическую оптическую систему: они преобразуют параллельный пучок лучей, входящих в объектив, в параллельный же пучок, выходящий из окуляра. В такой системе задний фокус объектива совпадает с передним фокусом окуляра. Основные ее оптические характеристики: видимое увеличение Г, угловое поле зрения 2W, диаметр выходного зрачка D', разрешающая способность и проницающая сила.

Видимое увеличение оптической системы - это отношение угла, под которым наблюдается изображение, даваемое оптической системой прибора, к угловому размеру объекта при наблюдении его непосредственно глазом. Видимое увеличение телескопической системы:

Г=f'об/f'ок=D/D',

где f'об и f'ок фокусные расстояния объектива и окуляра,

D - диаметр входного,

D' - выходного зрачка. Таким образом, увеличивая фокусное расстояние объектива или уменьшая фокусное расстояние окуляра, можно достичь больших увеличений. Однако чем больше увеличение телескопа, тем меньше его поле зрения и тем больше искажения изображений объектов из-за несовершенства оптики системы.

Выходной зрачок представляет собой наименьшее сечение светового пучка, выходящего из телескопа. При наблюдениях зрачок глаза совмещается с выходным зрачком системы; поэтому он не должен быть больше зрачка глаза наблюдателя. Иначе часть света, собранного объективом, не попадет в глаз и будет потеряна. Обычно диаметр входного зрачка (оправа объектива) гораздо больше зрачка глаза, и точечные источники света, в частности звезды, при наблюдении их через телескоп кажутся значительно более яркими. Их кажущаяся яркость пропорциональна квадрату диаметра входного зрачка телескопа. Слабые звезды, не видимые невооруженным глазом, могут быть хорошо видны в телескоп с большим диаметром входного зрачка. Количество звезд, видимых в телескоп, гораздо больше, чем наблюдаемое непосредственно глазом.

телескоп оптический аберрация астрономический

1. Телескопические оптические системы

1.1 Аберрации оптических систем

Аберрации оптических систем (лат. -- отклонение) -- искажения, погрешности изображения, вызванные несовершенством оптической системы. Аберрациям, в разной степени, подвержены любые объективы, даже самые дорогие. Считается, что чем больше диапазон фокусных расстояний объектива, тем выше уровень его аберраций.

Наиболее распространённые виды аберраций ниже.

1.2 Сферическая аберрация

Большинство объективов сконструировано с использованием линз со сферическими поверхностями. Такие линзы просты в изготовлении, но сферическая форма линз не идеальна для получения резкого изображения. Эффект сферической аберрации проявляется в смягчении контраста и размытии деталей, так называемое «мыло».

Как это происходит? Параллельно идущие лучи света, при прохождении через сферическую линзу преломляется, лучи проходящие через край линзы, сливаются в фокальной точке ближе к линзе, чем световые лучи, проходящие через центр линзы. Другими словами, края линзы имеют более короткое фокусное расстояние, чем центр. На изображении ниже наглядно видно как проходит пучок света через сферическую линзу и из-за чего появляются сферические аберрации.

Световые лучи, проходящие сквозь линзу вблизи оптической оси (ближе к центру), фокусируется в области В, дальше от линзы. Световые лучи, проходящие сквозь краевые зоны линзы, фокусируются в области А, ближе к линзе.



1.3 Хроматическая аберрация

Хроматические аберрации (ХА) -- явление вызванное дисперсией света проходящего через объектив, т.е. разложением луча света на составляющие. Лучи с разной длиной волны (разного цвета) преломляются под разными углами, поэтому из белого пучка образуется радуга.

Хроматические аберрации приводят к снижению чёткости изображения и появлению цветной «бахромы», особенно на контрастных объектах.

Для борьбы с хроматическими аберрациями применяются специальные апохроматические линзы из низкодисперсного стекла, не разлагающего световые лучи на волны.

1.4 Коматическая аберрация (кома)

Кома или коматическая аберрация это явление, видимое на периферии изображения, которое создается объективом, скорректированным на сферическую аберрацию, и вызывает сведение световых лучей, поступающих на край объектива под каким-то углом, в форме кометы, а не в форме желаемой точки. Отсюда и ее название.

Форма кометы ориентирована радиально, причем ее хвост направлен либо к центру, либо от центра изображения. Вызываемая этим размытость по краям изображения называется коматической засветкой. Кома, которая может иметь место даже в объективах, точно воспроизводящих точку как точку на оптической оси, вызывается разницей преломления между световыми лучами из точки, расположенной вне оптической оси, и проходящими через края объектива, и главным световым лучом от той же точки, проходящим через центр объектива.

Кома увеличивается по мере увеличения угла главного луча и ведет к снижению контрастности по краям изображения. Определенной степени улучшения можно добиться диафрагмированием объектива. Кома также может привести к засвечиванию размытых участков изображения, создавая неприятный эффект.

Ликвидация как сферической аберрации, так и комы для объекта, расположенного на определенном съемочном расстоянии, называется апланатизмом, а объектив, скорректированный таким образом, называется апланатом.

1.5 Астигматизм

При объективе, скорректированным на сферическую и коматическую аберрацию, точка объекта на оптической оси будет точно воспроизведена как точка в изображении, но точка объекта, расположенная вне оптической оси, появится не как точка в изображении, а скорее как затемнение или как линия. Такой тип аберрации называется астигматизмом.

Можно наблюдать это явление по краям изображения, если слегка сместить фокус объектива в положение, в котором точка объекта резко изображена как линия, ориентированная в радиальном направлении от центра изображения, и опять сместить фокус в другое положение, в котором точка объекта резко изображена в виде линии, ориентированной в направлении концентрического круга. (Расстояние между этими двумя положениями фокуса называется астигматической разницей.)

Другими словами, лучи света в меридиональной плоскости и лучи света в сагиттальной плоскости находятся в различном положении, поэтому эти две группы лучей не соединяются в одной точке. Когда объектив установлен в оптимальное фокусное положение для меридиональной плоскости, световые лучи в сагиттальной плоскости сведены в линию в направлении концентрического круга (это положение называется меридиональным фокусом).

Аналогичным образом, когда объектив установлен в оптимальном фокусном положении для сагиттальной плоскости, световые лучи в меридиональной плоскости образуют линию, ориентированную в радиальном направлении (это положение называется сагиттальным фокусом).



При этом виде искажения предметы на изображении выглядят искривленными, местами размытыми, прямые линии выглядят изогнутыми, возможны затемнения. Если линза страдает астигматизмом, то её пускают на запчасти, так как это явление не излечимо.

1.6 Кривизна поля изображения

При этом виде аберраций плоскость изображения становится изогнутой, таким образом если центр изображения в фокусе, то края изображения не в фокусе и наоборот, если края в фокусе, то центр не в фокусе.

1.7 Дисторсия (искажение)

Этот вид аберрации проявляется в искажении прямых линий. Если прямые линии вогнутые дисторсию называют подушкообразной, если выпуклыми -- бочкообразной. Объективы с переменным фокусным расстоянием обычно создают бочкообразную дисторсию на «широком угле» (минимальное значение «зума») и подушкообразную -- в режиме «телефото» (максимальное значение «зума»).

2. Габаритный расчет оптической системы

Начальные данные:

;

Для определения фокусных расстояний объектива и окуляра решим следующую систему:

f'_ob + f'_ok = L;

f'_ob / f'_ok =|Г|;

f'_ob + f'_ok = 255;

f'_ob / f'_ok =12.

f'_ob+f'_ob/12=255;

f'_ob=235.3846 мм;

f'_ok=19.6154 мм;

Диаметр входного зрачка вычисляется по формуле D=D'Г

D_вх=2.5*12=30 мм;

Линейное поле зрения окуляра найдем по формуле:

; y' = 235.3846*1.5^o; y'=6.163781 мм;

Угловое поле зрения окуляра находится по формуле:

;

Расчет призменной системы

D₁-входная грань первой призмы;

D₁=(D_вх+2y')/2;

D₁=21.163781 мм;

Длина хода лучей первой призмы =*2=21.163781*2=42.327562;

D₂-входная грань второй призмы (вывод формулы в прил. 3);

D₂=D_вх*((D_вх-2y')/L)*(f'_ob/2+);

D₂=18.91 мм;

Длина хода лучей второй призмы =*2=18.91*2=37.82;

При расчёте оптической системы расстояние между призмами выбирают в пределах 0,5-2 мм;

Для расчета призменной системы, необходимо привести её к воздуху.

Приведём к воздуху длину хода лучей призм:

l₀₁-приведённая к воздуху длина первой призмы

n=1.5688 (коэффициент преломления стекла БК10)

l₀₁=l₁/n=26.981 мм

l₀₂= l₂/n=24.108 мм

Определение величины перемещения окуляра для обеспечения фокусировки в пределах ±5 дптр

прежде необходимо вычеслить цену одной диоптрии f'_ok²/1000 = 0,384764 (цена одной дптр.)

Перемещение окуляра для обеспечения заданной фокусировки: мм

Проверка на необходимость нанесения на отражающие грани отражательного покрытия:

(допустимый угол отклонения отклонения от осевого луча, когда еще не нарушается условие полного внутреннего отражения)

(предельный угол падения лучей на входную грань призмы, при котором отсутствует необходимость нанесения отражательного покрытия) . Следовательно: отражательное покрытие не нужно.

Расчет окуляра:

Так как 2щ' = 34.9^о то необходимый тип окуляра - симметричный.

f'_ok=19.6154 мм (рассчитанное фокусное расстояние);

К_п = S'_F/f'_ok = 0.75(переводной коэффициент)

S'_F= К_п* f'_ok

S'_F=0.75* f'_ok (значение заднего фокального отрезка)

Удаление выходного зрачка определяется по формуле: S'_p = S'_F + z'_p

z'_p находится по формуле Ньютона: z'_p = -f'_ok²/z_p где z_p - расстояние от переднего фокуса окуляра до апертурной диафрагмы. В зрительных трубах с призменной обарачивающей системой обычно апертурной диафрагмой является оправа объектива. В первом приближении можно принять z_p равным фокусному расстоянию объектива со знаком «минус», следовательно:

z_p = -235.3846 мм

Удаление выходного зрачка равно:

S'_p = 14.71155+1.634618=16.346168 мм

Радиусы кривизны	Толщины	Марки стекол
58.854 18.07 -23.648 23.648 -18.07 -58.854	1.177 5.885 0.078 5.885 1.177	Ф2 К8 1 К8 Ф13

Аберрационный расчет компонентов оптической системы.

Аберрационный расчет включает в себя расчет аберраций окуляра и призм для трех длин волн.

Длина волны, мм	Линия	КФ4	ТФ2
0,589	D	1,5181	1,6725
0,656	C	1,51549	1,6666
0,486	F	1,552428	1,68747

Аберрационный расчет окуляра:

Расчет аберраций окуляра проводится в обратном ходе лучей, с помощью пакета прикладных программ «РОСА».

дy'_ок =0,0243

Расчет аберраций призменной системы:

Аберрации отражательных призм вычисляют по формулам аберраций третьего порядка эквивалентной плоскопараллельной пластины. Для стекла БК10 (n=1.5688).

Продольная сферическая аберрация:

дS'_пр =(0.5*d*(n²-1)*sin²б)/n³

б'=arctg(D/2*f'_ob)=3.64627^o

d=2D₁+2D₂=80.15 мм

dS'_пр=0.061337586

Хроматизм положения:

(S'_f - S'_c)_пр=0.33054442

Меридиональная кома:

дy'=3d(n²-1)*sin² б'*tgщ₁/2n³

щ₁=

щ₁=

дy' = -0.001606181

Вычисление аббераций объектива:

Продольная сферическая абберация дS'_сф:

дS'_сф=-(дS'_пр+ дS'_ок)=-0.013231586

Хроматизм положения:

(S'_f - S'_c)_об= дS'_хр=-((S'_f - S'_c)_пр+(S'_f - S'_c)_ок)=-0.42673442

Меридиональная кома:

дy'_к= дy'_ок- дy'_пр

дy'_к=0.00115+0.001606181=0.002756181

Определение конструктивных элементов объектива.

Аберрации тонкой оптической системы определяют тремя основными параметрами P,W,C. Приближенная формула проф. Г.Г.Слюсарева связывает основные параметры P и W:

P = P₀+0.85(W-W₀)

Расчет двухлинзового склеенного объектива сводится к отысканию определенной комбинации стекол с заданными значениями P₀ и С.

Расчет двухлинзового объектива по методу проф. Г.Г. Слюсарева:

1) По полученным из условий компенсации аберраций призменной системы и окуляра значениям аберраций объектива дS'_хр, дS'_сф, дy'_к.находятся аберрационные суммы:

S_Iхр= дS'_хр=-0.42673442

S_I= 2*дS'_сф/(tgб')²

S_I=6.516521291

S_II=2* дy_к'/(tgб')² *tgщ

S_II=172.7915624

2) По суммам находятся параметры системы:

C= S_Iхр/ f'_ob

C= -0.001813

W= S_II/ f'_ob

W=0.7341

3) Вычисляется P₀:

P₀ = P-0.85(W-W₀)

P₀=-0.314

4) По графику-номограмме линия пересекает 20-ую клетку. Проверим комбинации стекол К8Ф1 и КФ4ТФ12:

5) Из таблицы находятся значения Р₀,ц_к и Q₀, соответствующие заданному значению для К8Ф1 (не подходит)

P₀=-0.195

ц_k= 2.1845528

Q₀ = -4.886864

для КФ4ТФ12 (подходит)

P₀=-0.307

ц_k= 2.07784

Q₀ = -4.4768

6) После нахождения Р₀,ц_к, и Q₀ вычисляется Q по формуле:

Q=-4.854185

7) После нахождения Q определяются значения a₂ и a₃ первого нулевого луча (а₁=0, т.к. предмет находится в бесконечности, а₄=1 - из условия нормировки):

а₂=0.42

а₃=0.12508

7) По значениям а_i определяются радиусы кривизны тонких линз:

Радиуса Тонких линз:

r₀₁=191.268

r₀₂=-84.834

r₀₃=-200.1712

8) После вычисления радиусов тонкого объектива выбираются толщины линз из следующих конструктивных соображений. Толщина по оси положительной линзы d1 складывается из абсолютных величин стрелок L1, L2 и толщины по краю, которая должна быть не меньше 0.05D.

h=D_вх/2

h=15

L=h²/(2*r₀)

L₁=0.58818

L₂=-1.326112

d₁=L₁-L₂+0.05D

d₁=3.4143

d₂=1.5

9) По полученным толщинам, вычисляют высоты:

h₁=f_об=235.3846

h₂=h₁-a₂*d₁

h₂=233.9506

h₃=h₂-a₃*d₂

h₃=233.763

10) Радиусы кривизны объектива с конечными толщинами:

r₁=r₀₁

r₁=191.268

r₂= r₀₂*(h₁/h₂)

r₂=-84.317178

r₃=r₀₃*(h₃/h₁)

r₃=-198.7922

Контроль результатов проводится расчетом на компьютере по программе «РОСА»:

Cравнение аберраций объектива

	Рассчитанные	Полученные
дS'сф	-0.0132	0.095
дS'xp	-0.4267	-0.106
дyk	0.003	0.024

Полученные и расчитанные абберации близки по значениям.

Cравнение аберраций зрительной трубы

дS'сф	1'18”	? 1-2'
дS'xp	0.531	? 1 дптр
дyk	1'59”	?3-5'
Астигматизм	3.409 дптр	? 4-6 дптр
Хроматизм увеличения	3'57”	? 5-7'
Дисторсия	2.534%	? 5 %

Компоновка заключается в определении расстояния до призменной системы от объектива и окуляра. Расстояние между объективом и окуляром определяется как (S'_F'_ob + S'_F'_ok + Д). Это расстояние складывается из расстояния между объективом и первой призмой, равного половине фокусного расстояния объектива, длины хода луча в первой призме, расстояния между призмами, длины хода луча во второй призме, расстояния от последней поверхности второй призмы до фокальной плоскости и расстояния от этой плоскости до окуляра.

117.692+81.15+41.381+14.777=255

Заключение

Для астрономических объективов разрешающая способность определяется наименьшим угловым расстоянием между двумя звездами, которые в телескоп могут быть видны раздельно. Теоретически разрешающая способность визуального телескопа (в секундах дуги) для желто-зеленых лучей, к которым наиболее чувствителен глаз, может быть оценена выражением 120/D, где D - диаметр входного зрачка телескопа, выраженный в миллиметрах.

Проницающей силой телескопа называется предельная звездная величина светила, доступного наблюдению с помощью данного телескопа при хороших атмосферных условиях. Плохое качество изображения, вследствие дрожания, поглощения и рассеивания лучей земной атмосферой, снижает предельную звездную величину реально наблюдаемых звезд, уменьшая концентрацию световой энергии на сетчатке глаза, фотопластинке или другом приемнике излучения в телескопе. Количество света, собираемого входным зрачком телескопа, растет пропорционально его площади; при этом возрастает и проницающая сила телескопа. Для телескопа с диаметром объектива D миллиметров проницающая сила, выраженная в звездных величинах при визуальных наблюдениях, определяется по формуле:

mvis=2,0+5 lg D.

В зависимости от оптической системы телескопы разделяются на линзовые (рефракторы), зеркальные (рефлекторы) и зеркально-линзовые. Если линзовая телескопическая система имеет положительный (собирающий) объектив и отрицательный (рассеивающий) окуляр, то она называется системой Галилея. Телескопическая линзовая система Кеплера имеет положительный объектив и положительный окуляр.

Система Галилея дает прямое мнимое изображение, имеет малое поле зрения и небольшую светосилу (большой диаметр выходного зрачка). Простота конструкции, небольшая длина системы и возможность получения прямого изображения - основные ее преимущества. Но поле зрения этой системы относительно невелико, а отсутствие между объективом и окуляром действительного изображения объекта не позволяет применять визирную сетку. Поэтому система Галилея не может быть использована для измерений в фокальной плоскости. В настоящее время она применяется в основном в театральных биноклях, где не требуется большого увеличения и поля зрения.

Система Кеплера дает действительное и перевернутое изображение объекта. Однако при наблюдении небесных светил последнее обстоятельство не так важно, и поэтому система Кеплера наиболее распространена в телескопах. Длина трубы телескопа при этом равна сумме фокусных расстояний объектива и окуляра:

L=f'об+f'ок.

Система Кеплера может быть снабжена визирной сеткой в виде плоскопараллельной пластинки со шкалой и перекрестием нитей. Эта система широко используется в сочетании с системой призм, позволяющей получать прямое изображение объективов. Кеплеровские системы применяются в основном для визуальных телескопов.

Кроме глаза, являющегося приемником излучения в визуальных телескопах, изображения небесных объектов могут регистрироваться на фотоэмульсии (такие телескопы называются астрографами); фотоэлектронный умножитель и электронно-оптический преобразователь позволяют усилить во много раз слабый световой сигнал от звезд, удаленных на большие расстояния; изображения могут проецироваться на трубку телевизионного телескопа. Изображение объекта может быть направлено и в астроспектрограф или астрофотометр.

Для наведения трубы телескопа на нужный небесный объект служит монтировка (штатив) телескопа. Она обеспечивает возможность поворота трубы вокруг двух взаимно перпендикулярных осей. Основание монтировки несет ось, относительно которой может вращаться вторая ось с вращающейся вокруг нее трубой телескопа. В зависимости от ориентации осей в пространстве монтировки делятся на несколько типов.

В альтазимутальных (или горизонтальных) монтировках одна ось расположена вертикально (ось азимутов), а вторая (ось зенитных расстояний) - горизонтально. Основной недостаток альтазимутальной монтировки - необходимость поворота телескопа вокруг двух осей для слежения за небесным объектом, движущимся вследствие видимого суточного вращения небесной сферы. Альтазимутальными монтировками снабжают многие астрометрические инструменты: универсальные инструменты, пассажные и меридианные круги.

Почти все современные большие телескопы имеют экваториальную (или параллактическую) монтировку, в которой главная ось - полярная или часовая - направлена на полюс мира, а вторая - ось склонений - перпендикулярна ей и лежит в плоскости экватора. Преимущество параллактической монтировки в том, что для слежения за суточным движением звезды достаточно поворачивать телескоп только вокруг одной полярной оси.

Литература

1. Цифровая техника. /Под ред. Э.В. Евреинова. - М.: Радио и связь, 2010. - 464 с.

2. Каган Б.М. Оптика. - М.: Энернгоатомиздат, 2009. - 592 с.

3. Скворцов Г.И. Вычислительная техника. - МТУСИ М. 2007 - 40 с.

Приложение 1

Фокусное расстояние 19.615 мм

Относительное отверстие 1:8

Угол поля зрения

Перемещение окуляра на 1 дптр. 0,4 мм

Конструктивные элементы

Радиусы кривизны	Толщины	Марки стекол
58.854 18.07 -23.648 23.648 -18.07 -58.854	1.177 5.885 0.078 5.885 1.177	Ф2 К8 1 К8 Ф13

=19.615; =14.755;

Осевой пучок

h	D	ДC	ДF	SґF-SґC
	tgуґ	Sґ	дSґ	Дyґ	з%
1.25	6.403	14.707	-0.048	-0.0031	-0.029	0.055	-0.041	-0.096
0.884	4.525	14.731	-0.024	-0.0011	-0.015	0.079	-0.018	-0.097
0.0	0.0	14.755	0.0	0.0	0.0	0.103	0.006	-0.097



Главный луч

щ1	tgщґ*100	Sґp	zґm	zґs	zґs - zґm	yґ	Дyґ %	ДyґC	ДyґF	yґF -yґC
	4.29	151.58	0.323	-0.37	-0.693	5.86	-4.564	0.034	0.003	-0.031
	2.37	190.92	0.089	-0.20	-0.289	4.17	-2.354	0.024	-0.003	-0.026

Меридиональное сечение наклонного пучка

-	щ1=-	щ1=
m	tgщґ*100	Дyґк	tgщґ*100	Дyґк
1.25	1.656	0.02	8.78	0.001
0.884	8.795	0.015	6.901	0.002
0.0	4.288	0.0	2.371	0.0
-0.884	-0.241	-0.014	-2.161	-0.004
-1.25	-2.125	-0.018	-4.044	-0.005

Приложение 2

Оптический выпуск зрительной трубы

Видимое увеличение Г=12; Поле зрения

R	d	Марка стекла	n
191.268 -84.317 -198.792 0.0 0.0 58.854 18.07 -23.648 23.648 -18.07 -58.854	3.414 1.5 117.692 80.15 79.736 1.177 5.885 0.078 5.885 1.177		1.0 1.518 1.673 1.0 1.569 1.0 1.616 1.516 1.0 1.516 1.616 1.0

Осевой луч

h	hґ	D	ДS	ДS F'	SґF-SґC
		дSґ		з%
15	-1.249	-0.303	0.012	0.137	-0.498	-0.325	0.173
10.607	-0.884	-0.203	-0.004	0.07	-0.444	-0.087	0.357
0.0	0.0	0.0	0.0	0.0	-0.465	0.066	0.531

Главный луч

щ1	щґ1	tgщґ*100	дщґ %	zґm	zґs	zґs - zґm	Sґpґ	д	д	д
-1.5	22.32	41.52	2.534	-1.713	1.696	3.409	14.5	-0.014	0.021	0.036
-1.17	15.45	28.21	1.314	-0.332	0.831	1.163	19.5	-0.013	0.023	0.041
0.0	0.0	0.0	0.0	0.0	0.0	0.0	16.45	0.0	0.0	0.0

Меридиональное сечение наклонного пучка

-	щ1=-1030'	щ1=-1010'30”
m	mґ	щґ	Дщґ	mґ	щґ	Дщґ
15	-2.078	22.431	0.101	-1.521	15.502	0.05
10.607	-1.707	22.391	0.062	-1.155	15.475	0.024
0.0	-0.809	22.325	0.0	-0.27	15.452	0.0
-10.607	0.1	22.285	-0.041	0.616	15.454	0.003
-15	0.484	22.264	-0.062	0.984	15.461	0.005

Размещено на Allbest.ru