Ядерное топливо. Ядерные реакции

Сущность цепной ядерной реакции. Распределение энергии деления ядра урана между различными продуктами деления. Виды и химический состав ядерного топлива. Массовые числа протона и нейтрона. Механизм цепной реакции деления ядер под действием нейтронов.

Рубрика Физика и энергетика
Вид реферат
Язык русский
Дата добавления 30.01.2012
Размер файла 34,4 K

Отправить свою хорошую работу в базу знаний просто. Используйте форму, расположенную ниже

Студенты, аспиранты, молодые ученые, использующие базу знаний в своей учебе и работе, будут вам очень благодарны.

Размещено на http://www.allbest.ru/

Размещено на http://www.allbest.ru/

Ядерное топливо. Ядерные реакции

Цепная ядерная реакция представляет собой деление ядра на две части, называемые осколками деления, с одновременным выделением нескольких (2-3) нейтронов, которые, в свою очередь, могут вызвать деление следующих ядер. Такое деление происходит при попадании нейтрона в ядро атома исходного вещества. Образующиеся при делении ядра осколки деления обладают большой кинетической энергией. Торможение осколков деления в веществе сопровождается выделением большого количества тепла. Осколки деления - это ядра, образовавшиеся непосредственно в результате деления. Осколки деления и продукты их радиоактивного распада обычно называют продуктами деления. Ядра, делящиеся нейтронами любых энергий, называют ядерным горючим (как правило, это вещества с нечётным атомным числом).

Существуют ядра, которые делятся только нейтронами с энергией выше некоторого порогового значения (как правило, это элементы с чётным атомным числом). Такие ядра называют сырьевым материалом, так как при захвате нейтрона пороговым ядром образуются ядра ядерного горючего. Комбинация ядерного горючего и сырьевого материала называется ядерным топливом. Ниже приведено распределение энергии деления ядра 235U между различными продуктами деления (в МэВ):

Кинетическая энергия осколков деления

162

Кинетическая энергия нейтронов деления

5

Энергия г-излучения, сопровождающего захват нейтронов

10

Энергия г-излучения продуктов деления

6

Энергия в-излучения продуктов деления

5

Энергия, уносимая нейтрино

11

Полная энергия деления

~200

Природный уран состоит из трёх изотопов: 238U (99,282 %), 235U (0,712 %) и 234U (0,006 %). Он не всегда пригоден как ядерное топливо, особенно если конструкционные материалы и замедлитель интенсивно поглощают нейтроны. В этом случае ядерное топливо изготавливают на основе обогащённого урана. В энергетических реакторах на тепловых нейтронах используют уран с обогащением менее 6 %, а в реакторах на быстрых и промежуточных нейтронах обогащение урана превышает 20 %. Обогащённый уран получают на специальных обогатительных заводах.

Ядерное топливо делится на два вида:

§ Природное урановое, содержащее делящиеся ядра 235U, а также сырьё 238U, способное при захвате нейтрона образовывать плутоний 239Pu;

§ Вторичное топливо, которое не встречается в природе, в том числе 239Pu, получаемый из топлива первого вида, а также изотопы 233U, образующиеся при захвате нейтронов ядрами тория 232Th.

По химическому составу, ядерное топливо может быть:

§ Металлическим, включая сплавы;

§ Оксидным (например, UO2);

§ Карбидным (например, PuC1-x)

§ Нитридным

§ Смешанным (PuO2 + UO2)

Ядерное горючее - вещество, в котором протекают ядерные реакции с выделением полезной энергии. Различают делящиеся вещества и термоядерное горючее.

Делящиеся вещества (делящиеся материалы) содержат нуклиды, способные к ядерной цепной реакции деления; чаще всего это 235U92 (уран) или 239Рu94 (плутоний), также могут быть использованы 233U92 или 241Рu94. Кроме того, в делящихся веществах присутствуют 238U92 или 232Th90 (торий), которые сами по себе не способны к самопроизвольной цепной реакции деления, однако в результате ядерных превращений под действием нейтронов могут быть превращены в нуклиды, способные к такому делению, т. е. в 233U92 и 239Рu94.

Пояснения: верхние цифры указывают на суммарное число протонов и нейтронов в ядре данного элемента, а нижние цифры - на количество протонов в ядре. Пример: 238U92. В ядре данного элемента содержится 92 протона и 146 нейтронов. Протон имеет массу 1.00759 а.е.м. Нейтрон имеет массу 1.00898 а.е.м. Массовые числа протона и нейтрона округляются до 1. Следовательно, числа вверху в обозначениях элементов (233,235,238 ит.п.) -массовые числа элементов. Атомная единица массы (а.е.м.) равна 1/12 массы атома углерода; 1 а. е. м. ? 1,660 540 ?10-27 кг. С другой стороны, 1 а. е. м. - это величина, обратная числу Авогадро, то есть 1/Nа. Такой выбор атомной единицы массы удобен тем, что молярная масса данного элемента, выраженная в граммах на моль, в точности совпадает с массой этого элемента, выраженной в а. е. м. Протон имеет заряд +1. Это означает, что заряд протона по величине равен заряду электрона [- 1,6? 10-19 к ( кулон = А?с-ампер, умноженный на секунду), но со знаком плюс (+)].

Протон - это ядро атома нормального водорода 1Н1, т.е. в ядре нормального водорода содержится всего один протон 1Р1. У тяжёлого водорода - дейтерия 2Н1 - в ядре содержится один протон и один нейтрон, а у сверхтяжёлого водорода-трития 3Н1- в ядре содержится один протон и два нейтрона. Следовательно, можно сказать, что цифры внизу определяют заряд ядра, выраженный через заряд протона (это число одновременно является порядковым номером элемента в таблице Менделеева).

Примечание: запись ядер может быть и другой: 92 235U; 92U235. Принципиального значения это не имеет. Иногда в ядерных реакциях число внизу (заряд ядра) опускается, оно постоянно для всех изотопов данного элемента и совпадает с порядковым номером элемента в таблице Менделеева. Массовое число (верхняя цифра) у разных изотопов одного и того же элемента различно.

Нуклиды 235U, 238U и 232Th - природные вещества, 233U, 239Pu и 24lPu - искусственные. Входящий в состав делящихся материалов 235U - первичное ядерное горючее, это единственный из природных делящихся нуклидов. Его содержание в природном уране 0,7200%. 232Th, 233U, 238U, 239Рu 241Рu -вторичное ядерное горючее.

В реакции деления ядерного горючего выделяется около 180 МэВ ( 1эв - электрон-вольт = 1,6 ? 10-19к ?в = 1,6 ? 10-19дж ) на один акт деления. Рассмотрим механизм цепной реакции деления. При делении тяжелых ядер под действием нейтронов возникают новые нейтроны. Например, при каждом делении ядра урана235 U92 в среднем возникает 2- 4 нейтрона. Часть этих нейтронов снова может вызвать деление ядер. Такой лавинообразный процесс называется цепной реакцией.

Цепная реакция деления идет в среде, в которой происходит процесс размножения нейтронов. Такая среда называется активной зоной. Важнейшей физической величиной, характеризующей интенсивность размножения нейтронов, является коэффициент размножения нейтронов в среде k, равный разности количества нейтронов образующихся в одном акте деления и количества нейтронов, потерянных за счет поглощения, не приводящего к делению, или за счет ухода за пределы массы делящегося вещества.

Параметр k, таким образом, соответствует количеству актов деления, которое вызывает распад одного ядра. Если параметр k меньше единицы, то реакция деления не имеет цепного характера, так как количество нейтронов, способных вызвать деление оказывается меньшим, чем их начальное количество. При достижении значения k=1 количество нейтронов, вызывающих деление, а значит и актов распада, не меняется от поколения к поколению.

уран ядерный цепной деление нейтрон

Реакция деления приобретает цепной самоподдерживающийся характер. Состояние вещества, в котором реализуется цепная реакция деления с k=1, называется критическим. При k>1 говорят о сверхкритическом состоянии (реакция идёт в виде взрыва). В промышленном масштабах в качестве делящегося вещества в ядерном топливном цикле применяют 235U и 239Рu. Теплотворная способность делящихся материалов почти в 2?106 раз выше, чем у бензина. Критическая масса - это минимальная масса делящегося вещества (ядерного горючего), обеспечивающая протекание самоподдерживающейся ядерной цепной реакции деления. Величина критической массы (Mкр) зависит от вида ядерного горючего и его геометрической конфигурации. Для 235 U при сферической форме Mкр=50 кг, для 239 Pu - 11 кг. При M> Mкр состояние системы надкритично и развитие цепной реакции может привести к ядерному взрыву. При M=Mкр состояние системы критично, это режим работы ядерного реактора.

Литература

1. Теплотехника - Баскаков А.П. 1991г.

2. Теплотехника - Крутов В.И. 1986г.

3. Теплотехника, теплогазоснабжение и вентиляция - Тихомиров К.В. 1981г.57.

4. Теплотехнические измерения и приборы - Преображенский В.П., 1978г.

Размещено на Allbest.ru


Подобные документы

  • Деление тяжелых ядер. Реакция деления ядра урана-235. Развитие цепной реакции деления ядер урана. Коэффициент размножения нейтронов. Способы уменьшения потери нейтронов. Управляемая ядерная реакция. Главные условия протекания термоядерной реакции.

    презентация [459,5 K], добавлен 25.05.2014

  • Основы ядерной энергетики. Способы получения энергии. Способы организации реакции горения, цепные реакции. Взаимодействие нейтронов с ядерным веществом, реакция деления ядер. Жизненный цикл нейтронов.

    курсовая работа [20,6 K], добавлен 09.04.2003

  • Применение и использование реакции деления атомных ядер для выработки теплоты и производства электроэнергии. История создания первого ядерного реактора, предназначение устройства для организации управляемой самоподдерживающейся цепной реакции деления.

    презентация [921,7 K], добавлен 08.12.2014

  • Способы получения энергии. Способы организации реакции горения, цепные реакции. Общие сведения о ядерных реакциях взаимодействия нейтронов с ядрами. Реакция радиационного захвата и реакция рассеяния. Возможность цепной реакции. Жизненный цикл нейтронов.

    курсовая работа [20,0 K], добавлен 09.04.2003

  • Мировые лидеры в производстве ядерной электроэнергии. Классификация атомных электростанций. Принцип их действия. Виды и химический состав ядерного топлива и суть получения энергии из него. Механизм протекания цепной реакции. Нахождение урана в природе.

    презентация [4,3 M], добавлен 07.02.2016

  • Энергия связи и состав атомного ядра. Особенности цепной ядерной реакции. Основы термоядерного синтеза. Ядерный реактор как установка, в которой осуществляется управляемая цепная реакция деления тяжелых ядер. Применение этого рода энергии. Определения.

    презентация [3,8 M], добавлен 22.12.2013

  • Изменение атомных ядер при взаимодействии их с элементарными частицами. Механизм протекания ядерной реакции. Коэффициент размножения нейтронов. Масса урана, отражающая оболочка и содержание примесей. Замедлители нейтронов, ускорители элементарных частиц.

    доклад [18,8 K], добавлен 20.09.2011

  • Энергия связи атомного ядра, необходимая для полного расщепления ядра на отдельные нуклоны. Условия, необходимые для ядерной реакции. Классификация ядерных реакций. Определение коэффициента размножения нейтронов. Ядерное оружие, его поражающие свойства.

    презентация [2,2 M], добавлен 29.11.2015

  • Краткая характеристика нуклонов. Масса и энергия связи ядра. Формы радиоактивного распада. Ядерные силы и модели атомного ядра. Основные формулы теории атомного ядра. Цепные реакции деления. Термоядерные и ядерные реакции. Химические свойства изобаров.

    курсовая работа [1,5 M], добавлен 21.03.2014

  • Теоретические и технические основы ядерной энергетики. Особенности ядерного реактора как источника теплоты. Классификация реакторов по уровню энергии нейтронов, участвующих в реакции деления, по принципу размещения топлива, конструктивному исполнению.

    реферат [181,6 K], добавлен 11.05.2011

Работы в архивах красиво оформлены согласно требованиям ВУЗов и содержат рисунки, диаграммы, формулы и т.д.
PPT, PPTX и PDF-файлы представлены только в архивах.
Рекомендуем скачать работу.