(15.4)

где W - полная энергия, включающая энергию массы покоя,

В - скорость неоднородности магнитного поля, выражённая в долях скорости света с. Наблюдательные данные показывают, что для нашей Галактики При такой величине скорости увеличение энергии нерелятивистского протона при одном столкновении соответствует 10 в; энергия релятивистского протона возрастает гораздо быстрее. В частности, увеличение энергии нерелятивистской частицы после столкновений определяется выражением,

(15.5)

Более точные расчёты, учитывающие эффекты специальной теории относительности, приводят к следующему выражению для среднего значения с точностью до членов порядка В²:

(15.6)

Здесь W^{I -} энергия после столкновения, вс - скорость частицы, 0 - питч-угол частицы, Вс - скорость облака. В результате многих столкновений энергия частицы увеличивается, так как встречные столкновения происходят чаще, чем "догоняющее", по нескольку в первом случае относительная скорость частиц и облаков больше.

При одной паре облаков описанный метод ускорения частиц встречается со значительной трудностью. При увеличении импульса частицы в направлении, параллельном полю, питч-угол уменьшается, и в конечном счёте частица выходит из ловушки. Таким образом, отношение полной энергии к поперечной энергии увеличивается лишь до определённого предела, зависящего от коэффициента отражения от магнитных зеркал. Чтобы получить непрерывное ускорение частиц при помощи одной пары облаков, нужно предположить, что столкновения или какие-либо другие эффекты восстанавливают изотропное распределение скоростей частиц после того, как их энергия увеличилась. При этом частицы опять захватываются магнитной ловушкой и вновь ускоряются. Для энергичных частиц столкновения сравнительно малоэффективны, поэтому Ферми предположил, что в восстановлении изотропного распределения частиц и межзвёздной среде основную роль играют ударные волны и плазменные колебания.

Фэн [48] высказал предположение, что механизмом, восстанавливающим изотропное распределение скоростей частиц в космических лучах, может быть магнитогидродинамической турбулентности. Он предположил также, что частицы ускоряются из-за индукционного действия изменяющихся магнитных полей в спиральных ветвях нашей Галактики; эффективность такого механизма ускорения сравнима с эффективностью механизма Ферми. Существенная разница между этими механизмами заключается в том, что при механизме Ферми возрастает компонента импульса, параллельная магнитному полю, а индукционный механизм увеличивает компоненту, перпендикулярную полю. Другими словами, увеличение энергии в механизме Ферми приводит к уменьшению sinи, в то время как индукционный механизм даёт обратный эффект. Поэтому если оба ускоряющих механизма работают одновременно и если индукционный механизм ускорения более эффективен, то космические частицы не выходят из ловушки. При такой конфигурации магнитного поля частицы ускоряются очень эффективно, если начальное значение питч - угла не выходит за определённые пределы. При встречном столкновении частицы встречаются с увеличивающимся полем, поэтому электродвижущая сила индукции направлена по направлению движения положительной частицы. Следовательно, индукционный механизм и механизм Ферми поддерживают друг друга. Такие же соображения применимы и при "догоняющих" столкновениях, в результате которых частица теряет энергию.

Скорость увеличения энергии при индукционным механизме сильно зависит от питч - угла и и спектрального распределения турбулентного магнитного поля в облаках. Чем меньше питч - угла и, тем глубже проникает частица в облаках и тем сильнее возрастает её энергия при воздействии силы индукции. Для количественного сравнения теоретических выводов с наблюдаемым энергетическим спектром космических лучей важно знать основные характеристики галактического магнитного поля.

На величину питч - угла накладываются определённые ограничения, рассматриваемые ниже. Во-первых, для частиц, захватываемых в магнитную ловушку, необходима, чтобы их питч - угл и был больше какого-то определённого минимального значения Х. При и < Х частица может пересечь, облака, не отражаясь от него. Во-вторых, существует интервал питч - углов Х < и < и_с, в котором индукционный механизм ускорения более эффективен, чем механизм Ферми. С другой стороны, при углах и > и_с частицы эффективнее ускоряются механизмом Ферми, нежели индукционным механизмом. Смысл величины и_с можно понять из следующих соображений. В диапазоне Х < и < и_с при возрастании поперечной по отношению к полю составляющей энергии угол и постепенно увеличивается до значения, равного и_с. При и > и_с увеличивается составляющая энергии, параллельная полю, и питч-угол уменьшается до тех пор, пока снова не станет равным и_с. Таким образом, и_с представляет собой "равновесное" значение питч - угла к которому стремится траектория ускоряемой частицы. При и > и_с оба механизма ускорения частиц работают с одинаковой эффективностью. Подобная же ситуация имеет место при уменьшении скорости частицы.

Необходима отметить следующее:

1) механизм ведёт к ускорению как положительно, так и отрицательно заряженных частиц;

2) механизм ускорения неэффективен для нерелятивистских частиц;

3) в межзвёздном веществе возникают индуцированные токи, вызванные временными изменениями магнитного поля. Можно показать, однако, что скорости ионов и электронов в среде и скорости дрейфа ведущих центров их спиральных траекторий гораздо меньше скорости облаков. Поэтому индуцированные токи не повлияют на движение массы всего облака.

Вывод энергетического спектра

Для вывода энергетического спектра необходимо определить механизм потерь, способный привести к эффективному уходу космических частиц. Вначале предполагалось, что таким механизмом являются ядерные взаимодействия, однако при таких взаимодействиях сечение поглощения для тяжёлых компонент космических лучей больше, чем для протонов. Поэтому спектр тяжёлых ядер космического излучения сильно отличался бы от спектра протонов. Фактически же спектры протонов и тяжёлых ядер близки, так что механизм потерь должен быть одинаково эффективен как для протонов, так и для тяжёлых ядер.

Было высказано предположение, что диффузия космических лучей из нашей Галактики приводит к более быстрой потере частиц по сравнению с механизмом ядерных столкновений [49]. При постоянной скорости инжекции возрастное распределение космических лучей определяется следующим образом:

(15.7)

где Т - среднее время жизни. Если ф означает время между приводящими к рассеянию столкновениями с магнитными стенками; то энергия, приобретенная частицей за время t, равна

. (15.8)

Подставляя t из (15.8) в (15.7), находим распределение частиц по энергиям

(15.9)

где - вероятность того, что космическая частица имеет энергию в пределах от W до W + dW. Такой спектр, в согласии с наблюдениями, уменьшается с увеличением энергии по обратному степенному закону. Экспериментальные данные дают для спектрального индекса (показателя степени - Ред.) значение, примерно равное 2,5 в диапазоне энергий от до эВ Таким образом,

(15.10)

Если основной причиной потери частиц является диффузия, то среднее время диффузии должно быть меньше среднего времени жизни частицы по отношению к ядерным взаимодействиям. Средний свободный пробег при ядерных взаимодействиях соответствует величине порядка 70 г/см², а сечение поглощения см²/нуклон. Тогда для среды, плотность которой ~ 10^-24 г/см³, средний свободный пробег до поглощения равен

см. (15.11)

Предполагая, что частица движется со скоростью света, получим оценку среднего времени жизни частицы

сек,

т.е. примерно 60 млн. лет. Поэтому среднее время диффузии должно быть существенно меньше 60 млн. лет, возможно ~ 5 млн. лет.

Глава 3. Механизм ускорения космического излучения

§1. Движения частиц в магнитном поле земли

В полярных сияниях наблюдаются частицы, обладающие энергией 10^{4 -} 10⁵ эв. Частицы с такой же энергией и даже с энергией на несколько порядков выше обнаружены в радиационных поясах Земли. Энергия частиц космического излучения достигает 10¹⁸ эв. Всё это наводит на мысль, что в космическом пространстве должны существовать механизмы ускорения. Можно предполагать, что такие механизмы действуют в магнитосфере Земли, межпланетном, межзвёздном и, возможно, межгалактическом пространствах.

Вопрос о локализации этих механизмов, а также отдельные стороны самого явления по-разному трактуются различными авторами. Однако все они сходятся на том, что в основе ускорительных процессов лежит взаимодействие заряженных частиц с изменяющимися магнитными полями. Эту мысль впервые высказал в 1933 г. Свани [36]. Обсуждение вопросов происхождения космических лучей, а также других видов корпускулярного излучения выходит за рамки данной книги. Читатели, интересующиеся этими проблемами, могут обратиться к недавно опубликованным обзорам Гинзбурга и Сыроватского [37] и Моррисона [38].

Об адиабатическом изменении импульсов

Заряженные частицы, движущиеся в магнитных полях, которые изменяются во времени или пространстве, при определённых условиях могут ускоряться. Рассмотрим медленно меняющиеся магнитные поля, к которым применимы результаты, полученные в разд.2.3. Изменение составляющей импульса р₁ простым образом связано с изменением напряжённости магнитного поля, в котором находится частица. Эта связь вытекает из инвариантности величины.

(1)

В общем случае поле В меняется как в пространстве, так и во времени. Однако следует отметить, что ускорение частиц может иметь место даже в том случае, если магнитное поле постоянно во времени, при условии, что оно меняется в пространстве. Изменение поля В происходит вследствие того, что частица в процессе дрейфа проходит области с различной напряженностью поля. Такой дрейф, как было показано в разд. 2.6.1, может быть вызван электрическим полем. Поскольку дрейфующая частица проходит области с различной напряженностью магнитного поля, её ведущий центр переходит с одной эквипотенциальной поверхности электрического поля на другую, а это приводит к изменению энергии.

Что касается составляющей импульса то здесь ситуация несколько сложнее. Будем различать два случая.

А. Частицы, не захваченные магнитной ловушкой, могут рано или поздно встретить на своём пути движущееся магнитное зеркало. Если частица, имеющая импульс параллельный полю В, сталкивается с таким зеркалом, её энергия, как показано в разд.2.3.7, изменяется на величину

(2)

Эта величина положительна или отрицательна, в зависимости от знака U. Если U - скорость намагниченного облака, с которым связано магнитное зеркало, то она всегда значительно меньше скорости света. Энергия ультрарелятивистских частиц равна

(3)

откуда следует, что относительное изменение энергии очень мало:

< (4)

Процесс, посредством которого частица наращивает свою энергию при отражении от движущегося магнитного зеркала, лежит в основе механизма ускорения заряженных частиц, предложенного Ферми [39-41]. Считают, что это наиболее важный механизм ускорения космических лучей и других частиц высоких энергий. Однако этот механизм слишком специфичен, поскольку он предполагает, что активную роль играет только один специальный тип электрического поля [см. формулу (85) разд.2.3.7]. В действительности заряженная частица может отбирать энергию от электрических полей самой разнообразной структуры, которые неизбежно создаются различными типами движений и воли (включая ударные волны), возникающих в межпланетной и межзвёздной плазме.

Б. Пусть частицы захвачены в ловушку и испытывают многократные отражения от магнитных зеркал. В таком случае окончательный эффект можно определить при помощи продольного инварианта (см. разд.2.3.7).

(5)

Из отношения (5) непосредственно следует, что если зеркала движутся навстречу друг другу, импульс возрастает, и наоборот. Если частица удерживается между двумя сближающимися зеркалами, то увеличение приводит к уменьшению угла между векторами р и В (см. рис.2.6), и если угол становится достаточно малым, частица уходит из ловушки (см. разд. 2.3.6). Изменение расстояния между зеркалами может происходить в магнитном поле, меняющемся во времени, где зеркала сближаются или расходятся, а также в постоянных, но неоднородных полях, если дрейфующая частица попадает в магнитные ловушки с различными расстояниями между зеркалами. Пример последнего случая - дрейф в магнитосфере - был уже рассмотрен нами количественно в разд.2.6.2.

Отметим, что для частиц, движущихся в постоянном магнитном поле, справедливо выражение (53) разд.2.3.6, так что

(6)

Эта формула показывает, что увеличение приводит к уменьшению на ту же самую величину, если только частица не переходит с одной эквипотенциальной поверхности электрического поля V на другую. Полный импульс меняется только в том случае, если имеет место такой переход.

Однократное ускорение

Важным примером однократного ускорения является проникновение межпланетной плазмы в магнитосферу Земли (см. разд.2.6). В таком случае происходит магнитное сжатие плазмы.

Если частица приходит из межпланетного поля напряжённостью 10^-4 гс в область магнитосферы, где напряженность поля равна, скажем, 10^-2 гс, то как следует из инвариантности магнитного момента величина возрастает в 100 раз. В соответствии с изложенным в разд.2.6.2 одновременно возрастает величина составляющий таким образом, если характерная энергия частиц и межпланетной плазме составляет несколько сот эВ (что соответствует температура несколько миллионов градусов), то эти частицы легко ускоряются в магнитосфере до энергий, превышающих 10⁴ эв. В связи с этим следует заметить, что как в магнитосфере, так и в межпланетном пространстве могут существовать электрические поля, параллельные В (см. разд.5.1.3). ускорение частиц в таких полях также может играть важную роль.

§2. Механизмы ускорения космических частиц

Энергетический спектр различных компонент первичных космических лучей, полученный Айзу и сотрудниками, даёт важную информацию о механизмах ускорения, так как он относится к области малых энергий, о которой до сих пор имелось мало данных. Как описано в предыдущей статье [1], а также в краткой заметке [2] (эти статьи обозначаются в дальнейшем как А и В, соответственно), спектр жёсткостей различных тяжёлых ядер фактически одинаков и имеет максимум около 2,2 Бэв. Этот факт рассматривается как специфический для механизма ускорения частиц от тепловых до полурелятивистских энергий.

В А и В доказывается, что 1) ускорение, ответственное за низкоэнергетическую часть, не постоянно в пространстве и во времени; оно локализовано в некоторых особых областях Галактики;

2) ионизационные потери не имеют существенного значения во время пролета частиц от источников к Земле.

Существует возможность, что эффект солнечной модуляции может быть причиной наблюдаемого максимума в спектре. Эта возможность детально не разрабатывалась, хотя, как было отмечено в А и В, она пока не исключается. Однако на основании того факта, что общий вид энергетического спектра б - частиц заметно не изменился со времени слабой солнечной активности 1954 г. и до значительно более сильной активности 1957 г., в то время как общий поток уменьшился примерно в 2 раза [3], солнечная модуляция не кажется основной причиной образования такого вида спектра, который был получен на опыте.

Новые данные об б - частицах [3] заставляют возможность, так как эти данные показывают, что вид спектра может изменяться с изменением солнечной активности; при этом вместе с солнечной активностью изменяется как положение максимума, так и величина потока.

Трудно получить максимум в спектре жесткости, если рассматриваемая пространственная область не локализована. Это будет показано следующей простейшей иллюстрацией. Пусть темпы роста жесткости и потери частиц равны и соответственно, и зависят от жесткости В стационарном состоянии спектр жесткости определяется из уравнения.

(1)

Наклон можно определить, исследуя знак логарифмической производной

(2)

Так как и и положительны по определению, то наклон будет положительным, если < 0 и > Это требует, чтобы ускорение становилась более при уменьшении жесткости. Такой механизм ускорения редко рассматривался в связи с происхождением космических лучей, хотя мы укажем некоторые возможности.

Однако если область локализована, то обычно можно ожидать наличие максимума в спектре. Зависимость плотности частиц от жесткости в рассматриваемой может быть выражена уравнением, аналогичным (1), в котором заменено на а наблюдаемая интенсивность потока выражается в следующем виде:

~ (3)

где "излучаемость" может отличаться от на число частиц, поглощённых внутри области ускорения. Тогда логарифмическая производная выражается как.

(4)

Вследствие прибавления члена положительный наклон может получиться даже в случае > .

Как частный случай, локализованный ускоряющей области, мы можем рассмотреть межзвёздное пространство и солнечную систему, изолированную от него магнитными облаками. В этом случае соответствует плотности космических лучей в межзвёздном пространстве, а - интенсивность потока вблизи Солнца.

Если мы примем модель, в которой магнитные облака непрерывно испускаются Солнцем, как это было предложено Паркером [4], то спектр жесткости наблюдаемой формы можно получить при помощи диффузионной модели Моррисона и Паркера [5]. Можно ожидать изменения интенсивности, связанного со слабым изменением положения максимума, если размер, скорость и поле магнитных облаков изменяются с периодом солнечных пятен. В связи с предположением, сделанным Нагашимой и Дорманом [6], интересно отметить, что приведённая модель может быть ответственна за суточные вариации.

Так как вопрос о солнечной модуляции будет оставаться открытым до проведения повторных исследований в периоды различной солнечной активности, мы рассмотрели другие возможности, связанные с предположением об особых ускоряющих областях.

1) Модель расширяющейся оболочки. Эта модель противоположна модели солнечной модуляции и, возможно, действует при взрывах Сверхновых, таких как Крабовидная туманность. Расширяющая оболочка препятствует выходу частиц малой энергии из туманности. В этом случае фактор в (3) определяет форму спектра при малой жесткости при условии, что размеры магнитных неоднородностей берутся равными 10¹⁵ см.

2) Модель с поглощением. Если магнитная стенка неподвижна, то поглощение частиц в защищённой области может образовать требуемый спектр [2]. Такой механизм может быть эффективным в протяженных атмосферах красных гигантов и сверхгигантов.

3) Зеркальная модель. Магнитные "зеркала", по-видимому, довольно часто образуется в магнитных полях спиральных ветвей Галактики, в Крабовидной туманности и около солнечных пятен. Два таких "зеркала" образует магнитную "бутылку", в которой частицы удерживаются и могут ускоряться. Здесь имеют место, как процесс ускорения, так и модуляция; при этом спектр частиц, выходящих из "бутылки", не противоречит наблюдаемому спектру.

Предпочтение какой-либо из приведённых выше моделей можно будет оказать лишь после тщательного исследования энергетических спектров. Особый интерес для нас представляют спектры Li, Ве и В; результаты, относящиеся к этой проблеме, будут получены во время конференции.

§3. Происхождение галактических космических лучей

На основе данных, изложенных в предыдущих разделах, можно установить, имеет ли высокоэнергичная компонента космических лучей галактическое или внегалактическое происхождение. Во-первых, можно показать, что чрезвычайно высокую плотность потока энергии космических лучей невозможно объяснит, не предлагая существования механизма накопления частиц, причём характерные размеры области, где накапливаются частицы, по крайней мере, равны размерам межпланетного пространства. В противном случае предположение о постоянстве плотности энергии космического излучения означало бы, что во вселенной полная энергия космических лучей превышает энергию, заключённую во всех остальных формах. Это весьма маловероятно, так как эффективность механизма ускорения космических лучей (другими словами, эффективность преобразования остальных форм энергии в энергию космических лучей) чрезвычайно мала и поэтому, ожидать, что общая плотность энергии в других формах должна значительно превышать плотность энергии космических лучей. С другой стороны, легко видеть, что межпланетная магнитная полость не пригодна для удержания космических лучей. Максимальные обнаруживаемые энергии космических лучей достигают значений в 10²⁰ эв, в то же время межпланетное поле не может удержать частицы с энергиями, превышающими 3·10¹² эв (см. предыдущий раздел). Поэтому преимущественное накопление частиц должно происходить в области с, гораздо большими размерами. Таким образом, космические лучи должны иметь галактическое или внегалактическое происхождение.

Если космические лучи имеют галактическое происхождение, то любая анизотропия направления прихода частиц должна быть связана со структурой галактической полости. Поэтому можно ожидать, что любая анизотропия галактических космических лучей должна отражать большую концентрацию галактического вещества в диске Галактике. Однако анизотропия космических лучей не была обнаружена. Следовательно, разумно предполагают, что галактическая магнитная полость соответствует "короне" - гало или сферической области, окружающей гало.

Происхождение космических лучей представляет собой до сих пор не решенную проблему. Так, например, если предположить, что каждые 10 звёзд Галактики излучают космические лучи так же, как Солнце, то все равно количество образуемых космических лучей недостаточно для объяснения наблюдаемого потока [43]. Вопросы происхождения галактических космических лучей обсуждаются ниже.

Происхождение космических лучей

Для объяснения происхождения космических лучей необходимо выяснить, в каких областях пространства они образуется, и определить характерные особенности этих областей (скажем, плотность вещества, напряженность электрического или магнитного поля). С другой стороны, если источник космических лучей установлен, то можно определить основные параметры области, в которой они образовались. Так как существующие ныне теории происхождения космических лучей кладутся в основу большой части современных исследований, представляется разумным дать краткий обзор этих теорий и определить, какие дополнительные сведения о галактической среде и вселенной могут быть получены из наблюдений космических лучей. Кроме того, на основе изложенного можно будет более оценить современное состояние наших знаний о космических лучах.

Галактика содержит большое число источников интенсивного излучения. Вполне вероятно, что эти источники являются также очагами активности космических лучей, где космические частицы ускоряются до чрезвычайно больших энергий ещё до проникновения в межзвёздную среду. Отсюда следует, что космические лучи возникли или при образовании Галактики, или на ранней стадии её эволюции, когда свойства Галактики сильно отличались от теперешних. Однако эта гипотеза маловероятно и может быть отвергнута на основе измерений состава ядерной компоненты космических лучей, а именно из-за аномально высокого относительного содержания элементов с в космических лучах по сравнению с распространенностью этих элементов на Солнце. Легко показать, что такой состав элементов невозможен, если возраст космических лучей сравним с возрастом Галактики. Пусть означает время жизни ядра в космических лучах, т.е. среднее время, прошедшее от образования ядра до его соударения с другим ядром в межпланетном пространстве. Если длина пробега ядра между взаимодействиями равна л, а плотность галактического вещества с, то время жизни ядра.

(15.2)

Предположим, что в момент времени t = 0 в среду инжектируется ядер. Тогда число ядер в момент времени t равно

(15.3)

Длина свободного пробега л приблизительно соответствует 72 г/см² для ядер группы М, 4,8 г/см² для ядер группы Н и 2,7 г/см² для ядер железа. Так как средняя плотность межзвёздного вещества составляет около 1,7·10^-25 г/см³, то времена жизни ядер оказываются равными от 4,4·10⁸ лет для протонов до 1,6·10⁷ лет для ядер железа. Здесь важно отметить, что число тяжёлых ядер, не распавшихся к настоящему времени, должно быть ничтожно мало. Минимальная оценка возраста Галактики даёт величину 8·10⁹ лет. Поэтому должна сохраняться лишь ничтожная часть первоначальных ядер железа, равная, Таким образом, если бы даже все исходные первичные частицы состояли из ядер железа, существующее в настоящее время содержание железа в космических лучах было бы невозможно объяснить, не говоря уже о содержании остальных элементов, входящих в состав космических лучей.

Заключение

На основе выше изложенного можно сделать следующие выводы.

1. Показано, что механизм захвата частиц геомагнитным полем осуществляется за счёт альбедо - нейтронов космических лучей.

2. Отмечено, что в составе солнечного ветра наряду с протонами высокой энергии имеются гелий, углерод, кислород, а также тяжёлые элементы.

3. Механизм изменения интенсивности заряженных частиц в зависимости от цикла солнечной активности до сих пор не ясен.

4. На основе альбедо - нейтронов можно объяснить механизм существование протонов высокой энергии во внутреннем поясе, вблизи Земли.

5. Вопрос о механизме заполнение электронами внешней зоны пока остаётся открытым.

6. В пределах разрешенной зоны все направления частицы являются разрешенным, т.е. угловое распределение частиц должно быть изотропным.

7. Вариация интенсивности частиц во внешней зоне связана с солнечной активностью.

8. Сильное изменение частиц в радиационных поясах Земли наблюдается во время магнитных бурь.

Литература

1. V. L. Ginzburg. Nuovo Cimento, Suppl., 3, 38, 1956.

2. I. S. Shklovsky. Ibid., 8, 421, 1958.

3. V. L. Ginzburg. Ibid., 8, 430, 1958.

4. B.mills, Observatory, 78, 116, 1958.

5. G. Westerhaut. BAN, 14, N 488, 215, 1958.

6. O. Struve. Sky and Teleskope, 38, N 7, 364, 1959.

7. С.А. Шейн. Доклад на Парижской конференции по радиоастрономии, июнь 1958 г.

8. Р. Минск. Доклад на Парижской конференции по радиоастрономии, июнь 1958 г.

9. G. R. Whitfield. M. N., 117, 680, 1957.

10. H. Rishbeth. Austr. J. Phys., 11, N 4, 550, 1958.

11. Г.Г. Гетьманцев. Астр.Ж., 35, № 5, 722, 1958 г.

12. И.С. Шкловский. Астр.Ж., 33, 631, 1956 г.

13. С.Н. Вернов, А.Е. Чудаков и др. "Труды международного семинара по изучению физики межпланетного пространства с помощью космических лучей". Ленинград, стр.29, 1969 г.

14. Б.А. тверской, "Труды международного семинара по изучению физики межпланетного пространства с помощью космических лучей". Ленинград, стр.159, 1969 г.

15. Б.А. Тверской. ЖЭТФ, 53, 1417, 1967 г.

16. Г.Ф. Крымский, ДАН СССР, 234, 1307, 1977 г.

17. В.Н. Васильев. Диссертация. Ленинградский политехнический институт им.М.И. Калинина, Ленинград, 1977 г.

18. С.Б. Пикельнер. Докл. АН СССР, 88, 229, 1953 г.

19. В.Л. Гинзбург. УФН, 51, 343, 1953 г.

20. V. L. Ginzburg. Progr. in Elem. Partikle and Cosmik Ray Phys.4, 338, 1958.

21. L. Biermann, L. Davis, Z. Naturforsch., 13a, 909, 1958.

22. P. S. Freier, E. P. Ney, C. J. Waddington. Phys. Rev., 113, 921, 1959.

23. A. Engler, M. F. Rfplon, J. Klarmann. Phys. Rev., 112, 597, 1958.

24. M. Koshiba, G. Schultz, M. Schein. Nuovo Cimento, 9, 1, 1958.

25. S. Hayakawa, K. Ito, Y. Terashima. Suppl. Progr. Theor. Phys. №6, 1958.

26. V. Y. Rajopadhye, C. J. Waddington. Phill. Mag., 3, 19, 1958.

27. С.Б. Пикельнер. Изв. Крымской обс., 10, 74, 1953 г; Астр. ж.34, 314, 1957 г.С.Б. Пикельнер, И.С. Шкловский, Астр. ж.34, 145, 1957 г.

28. L. Spitzer. Astrjphys. J., 124, 20, 1956.

29. H. C. Van de Hulst. Report of Solvay Conference, 1958 (in press).

30. M.I. Large, D. S. Mathewson, C. G. T. Haslam. Nature, 183, 125, 1959.

31. M. Schwarzschild, L. Spitzer. Observatory, 73, 77, 1953.

32. E. M. Burbidge, G. R. Burbidge, W. A. Fowler, F. Hoyle. Rev. Mod. Phys., 129, 547, 1957.

33. M. Schmidt. Astrophys. J., 129, 243, 1959.

34. E. E. Salpeter. Astrophys. J., 129, 608, 1959.

35. H. Aizu, Y. Fujimoto, S. Hasegawa, M. Koshiba, I. Mito, J. Nishimura, K. Yokoi a. M. Shein. The Primari Cosmik Rfdiation at Prince Albert, Canada. Наст. Выпуск, стр.112.

36. S. Hayakawa, M. Koshiba. Progr. Theor. Phys., 21, 473, 1959.

37. P. H. Fowler et all. Phill. Mag., 8, 157, 1957; F. B. McDonald. Phys Rev., 107, 1386, 1957; Nuovo Cimento, Suppl., 8, 500, 1958; P. S. Freier, E. P. Ney a. P. H. Fowler. Nuovo Cimento Suppl., 8, 492, 1958; Nature, 181.1319, 1958.

38. E. N. Parker. Astrophys. Journ., 128, 664, 1958.

39. P. Morrison. Phys Rev., 101, 1397, 1956. E. N. Parker. Phys Rev., 103.1518, 1956.

40. K. Nagashima, J. Geochem., 7, 51, 1955, см. также IV том настоящего издания.Л.И. дорман. Вариации космических лучей, Гостехиздат.

1957 г. L.I. Dorman, E. L. Feinberg. Nuovo Cimento Suppl., 8, 379, 1958.

Размещено на Allbest.ru